✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 1.195e+15 Bq/g = 3.229e+4 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 1.867e+2 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.00219 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 0.975 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 4, beta: 11, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 884.190 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.5844 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 6.2320 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 9.9832 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 3.7219 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 39.3 dni | 1 | 4 | 11 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 39.3 dni | 1 | 0 | 20 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 39.3 dni | 39.3 dni | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 8% | brak/σ_a, branching 8% | ten sam tryb; Δbranch=+0% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 52.3 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00407 MeV | 0.00407 MeV, I=47.4% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00680 MeV | 0.00680 MeV, I=3.01% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00210 MeV | 0.00210 MeV, I=1.7% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.01012 MeV | 0.01012 MeV, I=0.239% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.61033 MeV, Eśr=0.05601 MeV | Emax=0.65180 MeV, Eśr=0.00007 MeV | ΔEmax=+6.79% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.55704 MeV, Eśr=0.00827 MeV | Emax=0.61202 MeV, Eśr=0.00107 MeV | ΔEmax=+9.87% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.49708 MeV, Eśr=0.88900 MeV | Emax=0.61033 MeV, Eśr=0.05754 MeV | ΔEmax=+22.8% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 8% | 1 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Ru-104 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.0101 | 0.239% |
| 0.0068 | 3.005% |
| 0.0041 | 47.386% |
| 0.0021 | 1.700% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0560 | 0.6103 |
| 0.0083 | 0.5570 |
| 0.8890 | 0.4971 |
| 0.0012 | 0.4869 |
| 0.0032 | 0.4438 |
| 0.0025 | 0.2950 |
| 0.0037 | 0.0533 |
| 0.0015 | 0.0227 |
| 0.0048 | 0.0202 |
| 0.0025 | 0.0201 |
| 0.0005 | 0.0027 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 3.5% | 0.23920 | 0.72315 |
| 0.238% | 0.14380 | 0.46792 |
| 90% | 0.06320 | 0.22607 |
| 0.1023% | 0.03873 | 0.14090 |
| 6.4% | 0.02980 | 0.11282 |
Ten nuklid ma kilka stanów energetycznych. g = stan podstawowy (najniższa energia). m1, m2 = metastabilne stany wzbudzone (izomery jądrowe) — rozpadają przez emisję fotonu γ lub IT do stanu niższego.
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Ru-103
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 3/2+; T1/2: 3.9245e1 d |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 39.247 d |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 2.2440317e5 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Ru-103; S(2n)=15451.6911 keV; S(2p)=18325.1582 keV; Q(a)=-3721.9773 keV; Q(2B-)=189.8126 keV; Q(ep)=-10995.2731 keV; Q(B- n)=-8555.1696 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Ru-103 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=39.247 d; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 497.085 keV (91%); rekordy MF=8/MT=457: 208 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=39.26 d; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 497.084 keV (9100%); rekordy MF=8/MT=457: 154 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=39.26 d; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 497.084 keV (9100%); rekordy MF=8/MT=457: 154 |
| ORIP/TORI gammas | 4 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.