✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 5.842e+15 Bq/g = 1.579e+5 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 7.685e+1 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.000328 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 0.0821 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 3, beta: 8, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 947.361 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.5348 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 8.8295 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 7.1734 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 3.7766 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 7.45 dni | 1 | 3 | 8 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 7.45 dni | 1 | 0 | 14 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 7.45 dni | 7.45 dni | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 3% | brak/σ_a, branching 3% | ten sam tryb; Δbranch=+0% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 33.7 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00102 MeV | 0.00102 MeV, I=31.5% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00016 MeV | 0.00016 MeV, I=1.93% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00091 MeV | 0.00091 MeV, I=0.272% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.65472 MeV, Eśr=0.00056 MeV | Emax=0.86661 MeV, Eśr=0.00004 MeV | ΔEmax=+32.4% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.34213 MeV, Eśr=0.06680 MeV | Emax=0.86590 MeV, Eśr=0.00002 MeV | ΔEmax=+153% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.24539 MeV, Eśr=0.01229 MeV | Emax=0.75490 MeV, Eśr=0.00003 MeV | ΔEmax=+208% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 3% | 1 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Ag-112 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.0010 | 31.542% |
| 0.0009 | 0.272% |
| 0.0002 | 1.930% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0006 | 0.6547 |
| 0.0668 | 0.3421 |
| 0.0123 | 0.2454 |
| 0.0012 | 0.0968 |
| 0.0002 | 0.0261 |
| 0.0005 | 0.0232 |
| 0.0002 | 0.0230 |
| 0.0001 | 0.0031 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 91.9% | 0.36040 | 1.02800 |
| 1.1% | 0.27890 | 0.78261 |
| 7% | 0.22350 | 0.68590 |
| 0.056% | 0.06779 | 0.23700 |
Ten nuklid ma kilka stanów energetycznych. g = stan podstawowy (najniższa energia). m1, m2 = metastabilne stany wzbudzone (izomery jądrowe) — rozpadają przez emisję fotonu γ lub IT do stanu niższego.
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Ag-111
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 1/2-*; T1/2: 7.433e0 d |
| NuDAT CSV | 3 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 7.421 d |
| AME2020 covariance | brak diagonalnej kowariancji dla kodu 1110470 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Ag-111; S(2n)=15638.6525 keV; S(2p)=17794.1382 keV; Q(a)=-3776.6517 keV; Q(2B-)=176.6028 keV; Q(ep)=-12675.7253 keV; Q(B- n)=-5938.7956 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Ag-111 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=7.45 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 3, max 342.13 keV (6.68%); rekordy MF=8/MT=457: 189 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=7.45 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 342.13 keV (668%); rekordy MF=8/MT=457: 115 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=7.45 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 342.13 keV (668%); rekordy MF=8/MT=457: 115 |
| ORIP/TORI gammas | 3 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.