✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 1.886e+16 Bq/g = 5.097e+5 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 1.361e+3 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.000988 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 0.45 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 5, beta: 10, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 978.733 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.5107 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 6.1409 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 10.4427 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 4.5236 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 2.23 dni | 0 | 5 | 10 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 2.23 dni | 0 | 0 | 17 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 2.23 dni | 2.23 dni | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 9.65 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00272 MeV | 0.00272 MeV, I=3.47% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.01040 MeV | 0.01040 MeV, I=3.13% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00621 MeV | 0.00621 MeV, I=2.01% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.04141 MeV | 0.04141 MeV, I=0.757% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.52790 MeV, Eśr=0.29150 MeV | Emax=0.95119 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+80.2% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.49235 MeV, Eśr=0.08512 MeV | Emax=0.94142 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+91.2% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.29686 MeV, Eśr=0.00113 MeV | Emax=0.85624 MeV, Eśr=0.00002 MeV | ΔEmax=+188% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Cd-116 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.0457 | 0.284% |
| 0.0414 | 0.757% |
| 0.0104 | 3.128% |
| 0.0062 | 2.010% |
| 0.0027 | 3.469% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.2915 | 0.5279 |
| 0.0851 | 0.4924 |
| 0.0011 | 0.2969 |
| 0.0206 | 0.2609 |
| 0.0078 | 0.2314 |
| 0.0045 | 0.0355 |
| 0.0063 | 0.0273 |
| 0.0189 | 0.0242 |
| 0.0100 | 0.0240 |
| 0.0036 | 0.0033 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 60.1% | 0.39440 | 1.11130 |
| 1.25% | 0.28750 | 0.85040 |
| 3.4% | 0.19780 | 0.61895 |
| 35.2% | 0.18460 | 0.58343 |
| 0.0152% | 0.07040 | 0.25000 |
Ten nuklid ma kilka stanów energetycznych. g = stan podstawowy (najniższa energia). m1, m2 = metastabilne stany wzbudzone (izomery jądrowe) — rozpadają przez emisję fotonu γ lub IT do stanu niższego.
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Cd-115
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 1/2+*; T1/2: 5.346e1 h |
| NuDAT CSV | 2 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 53.4 h |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 4.8912350e5 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Cd-115; S(2n)=15183.8295 keV; S(2p)=19071.9222 keV; Q(a)=-4523.5093 keV; Q(2B-)=1949.366 keV; Q(ep)=-11883.1044 keV; Q(B- n)=-7585.9907 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Cd-115 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=2.2275 d; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 527.901 keV (27.45%); rekordy MF=8/MT=457: 192 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=2.2275 d; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 527.901 keV (2745%); rekordy MF=8/MT=457: 149 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=2.2275 d; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 527.9 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 171 |
| ORIP/TORI gammas | 5 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.