✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 3.077e+15 Bq/g = 8.317e+4 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 2.134e+3 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.00885 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 4.33 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 7, beta: 32, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1063.479 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.4403 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 6.2093 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 7.7884 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 5.2467 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 12.5 dni | 0 | 7 | 32 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 12.5 dni | 0 | 0 | 32 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 12.5 dni | 12.5 dni | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 238 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00291 MeV | 0.00291 MeV, I=66.3% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00324 MeV | 0.00324 MeV, I=63.5% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00145 MeV | 0.00145 MeV, I=41% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00991 MeV | 0.00991 MeV, I=38.3% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=1.47620 MeV, Eśr=0.00279 MeV | Emax=1.47620 MeV, Eśr=0.00279 MeV | ΔEmax=-1.05e-6% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=1.21300 MeV, Eśr=0.02391 MeV | Emax=1.21300 MeV, Eśr=0.02390 MeV | ΔEmax=+4.87e-6% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=1.06390 MeV, Eśr=0.00897 MeV | Emax=1.06390 MeV, Eśr=0.00896 MeV | ΔEmax=-5.74e-7% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Sb-127 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.0158 | 0.319% |
| 0.0099 | 38.289% |
| 0.0032 | 63.452% |
| 0.0029 | 66.319% |
| 0.0022 | 2.270% |
| 0.0014 | 40.976% |
| 0.0014 | 26.469% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0028 | 1.4762 |
| 0.0239 | 1.2130 |
| 0.0090 | 1.0639 |
| 0.0020 | 1.0613 |
| 0.0100 | 1.0348 |
| 0.0677 | 0.9893 |
| 0.0050 | 0.9596 |
| 0.0120 | 0.9540 |
| 0.1763 | 0.8568 |
| 0.5379 | 0.7205 |
| 0.2889 | 0.6970 |
| 0.9962 | 0.6950 |
| 0.0369 | 0.6750 |
| 0.9962 | 0.6663 |
| 0.0219 | 0.6563 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 19% | 0.68900 | 1.78890 |
| 0.9% | 0.41600 | 1.16880 |
| 16% | 0.37400 | 1.06840 |
| 4.8% | 0.26600 | 0.79960 |
| 8.1% | 0.24800 | 0.75390 |
| 0.48% | 0.23800 | 0.72750 |
| 0.5% | 0.23700 | 0.72510 |
| 0.56% | 0.20400 | 0.59100 |
| 4.2% | 0.18100 | 0.57590 |
| 8.4% | 0.15200 | 0.49470 |
Ten nuklid ma kilka stanów energetycznych. g = stan podstawowy (najniższa energia). m1, m2 = metastabilne stany wzbudzone (izomery jądrowe) — rozpadają przez emisję fotonu γ lub IT do stanu niższego.
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Sb-126
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 5 stan(ów); spin/parity: 8-; T1/2: 1.235e1 d |
| NuDAT CSV | 4 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 12.3 d |
| AME2020 covariance | brak diagonalnej kowariancji dla kodu 1260510 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Sb-126; S(2n)=14916.7029 keV; S(2p)=20103.2992 keV; Q(a)=-5246.6906 keV; Q(2B-)=1517.3609 keV; Q(ep)=-13269.7988 keV; Q(B- n)=-5442.6597 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Sb-126 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=12.35 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 666.5 keV (99.6%); rekordy MF=8/MT=457: 234 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=12.41 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 666.34 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 302 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=12.41 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 666.34 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 302 |
| ORIP/TORI gammas | 7 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.