✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 2.175e+18 Bq/g = 5.878e+7 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 7.136e+4 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.000882 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 0.205 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 5, beta: 13, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1079.402 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.4328 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 6.8260 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 6.7464 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 2.5439 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 25.0 min | 0 | 5 | 13 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 25.0 min | 0 | 2 | 8 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 25.0 min | 25.0 min | +1.63e-6% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 46.2 %/rozpad | 176 %/rozpad | +281% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00153 MeV | 0.00153 MeV, I=40.8% | 0.00159 MeV, I=50.9% | ΔE=+0.06 keV; ΔI=+24.6% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00017 MeV | 0.00017 MeV, I=2.46% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00534 MeV | 0.00534 MeV, I=2.27% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00123 MeV | 0.00123 MeV, I=0.343% | 0.00159 MeV, I=50.9% | ΔE=+0.35 keV; ΔI=+1.47e+4% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=1.05130 MeV, Eśr=0.00011 MeV | Emax=1.43440 MeV, Eśr=0.00001 MeV | ΔEmax=+36.4% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.96940 MeV, Eśr=0.00342 MeV | Emax=1.14008 MeV, Eśr=0.00010 MeV | ΔEmax=+17.6% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.74324 MeV, Eśr=0.00130 MeV | Emax=0.96946 MeV, Eśr=0.00404 MeV | ΔEmax=+30.4% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | I-129 (m2) | 93.1 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.0406 | 0.319% |
| 0.0053 | 2.270% |
| 0.0015 | 40.835% |
| 0.0012 | 0.343% |
| 0.0002 | 2.460% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0001 | 1.0513 |
| 0.0034 | 0.9694 |
| 0.0013 | 0.7432 |
| 0.0137 | 0.5266 |
| 0.1425 | 0.4429 |
| 0.0003 | 0.0336 |
| 0.0069 | 0.0310 |
| 0.0007 | 0.0298 |
| 0.0004 | 0.0295 |
| 0.0198 | 0.0275 |
| 0.0106 | 0.0272 |
| 0.0001 | 0.0041 |
| 0.0040 | 0.0038 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 80.2% | 0.83570 | 2.12700 |
| 13% | 0.63730 | 1.68410 |
| 1.72% | 0.41010 | 1.15750 |
| 0.0112% | 0.16483 | 0.53200 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla I-128
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 3 stan(ów); spin/parity: 1+*; T1/2: 2.499e1 m |
| NuDAT CSV | 2 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 25 m |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 1.5112137e7 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla I-128; S(2n)=15970.1698 keV; S(2p)=15922.8368 keV; Q(a)=-2543.8773 keV; Q(2B-)=-1806.2575 keV; Q(ep)=-8328.7073 keV; Q(B- n)=-7488.465 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | I-128 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=24.99 min; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 4, max 442.901 keV (12.6151%); rekordy MF=8/MT=457: 173 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=24.99 min; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 442.901 keV (1579.83%); rekordy MF=8/MT=457: 88 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=24.99 min; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 442.901 keV (1579.83%); rekordy MF=8/MT=457: 88 |
| ORIP/TORI gammas | 5 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.