✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 2.043e+17 Bq/g = 5.521e+6 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 5.321e+4 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.000583 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 1.63 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 3, beta: 67, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1085.930 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.4181 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 8.0708 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 8.5569 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 6.6420 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 4.4 h | 0 | 3 | 67 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 4.4 h | 0 | 0 | 96 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 4.4 h | 4.4 h | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 17.5 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00378 MeV | 0.00378 MeV, I=14.9% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00047 MeV | 0.00047 MeV, I=2.27% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00313 MeV | 0.00313 MeV, I=0.319% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=2.11300 MeV, Eśr=0.00366 MeV | Emax=2.26580 MeV, Eśr=0.00017 MeV | ΔEmax=+7.23% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=2.06960 MeV, Eśr=0.00594 MeV | Emax=2.26250 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+9.32% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=1.86990 MeV, Eśr=0.00320 MeV | Emax=2.19890 MeV, Eśr=0.00056 MeV | ΔEmax=+17.6% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Sb-130 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.0038 | 14.899% |
| 0.0031 | 0.319% |
| 0.0005 | 2.270% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0037 | 2.1130 |
| 0.0059 | 2.0696 |
| 0.0032 | 1.8699 |
| 0.0023 | 1.8418 |
| 0.0635 | 1.7365 |
| 0.0027 | 1.7241 |
| 0.0105 | 1.6546 |
| 0.0027 | 1.6211 |
| 0.0055 | 1.5985 |
| 0.0073 | 1.5687 |
| 0.0014 | 1.5400 |
| 0.0046 | 1.5259 |
| 0.0050 | 1.4797 |
| 0.0032 | 1.4361 |
| 0.0055 | 1.4186 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 3.8% | 0.90100 | 2.27150 |
| 0.27% | 0.84100 | 2.13230 |
| 0.9% | 0.74100 | 1.91200 |
| 7.7% | 0.70600 | 1.83250 |
| 2.7% | 0.66600 | 1.74310 |
| 4.3% | 0.61000 | 1.61690 |
| 10.1% | 0.58700 | 1.56430 |
| 3.2% | 0.52000 | 1.41060 |
| 2.1% | 0.40800 | 1.14880 |
| 0.59% | 0.38600 | 1.09620 |
Ten nuklid ma kilka stanów energetycznych. g = stan podstawowy (najniższa energia). m1, m2 = metastabilne stany wzbudzone (izomery jądrowe) — rozpadają przez emisję fotonu γ lub IT do stanu niższego.
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Sb-129
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 4 stan(ów); spin/parity: 7/2+; T1/2: 4.366e0 h |
| NuDAT CSV | 3 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 4.4 h |
| AME2020 covariance | brak diagonalnej kowariancji dla kodu 1290510 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Sb-129; S(2n)=14073.7265 keV; S(2p)=22327.4295 keV; Q(a)=-6641.9923 keV; Q(2B-)=3877.7919 keV; Q(ep)=-17728.2386 keV; Q(B- n)=-3706.9087 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Sb-129 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=4.4 h; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 812.8 keV (43.3%); rekordy MF=8/MT=457: 266 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=4.36 h; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 812.8 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 392 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=4.36 h; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 812.8 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 392 |
| ORIP/TORI gammas | 3 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.