✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 1.142e+16 Bq/g = 3.087e+5 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 3.302e+3 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.039 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 1.8 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 13, beta: 8, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1109.920 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.4085 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 8.0485 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 10.4957 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 4.2517 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 3.2 dni | 0 | 13 | 8 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 3.2 dni | 0 | 0 | 4 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 3.2 dni | 3.2 dni | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 121 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00338 MeV | 0.00338 MeV, I=22.7% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.01338 MeV | 0.01338 MeV, I=22.3% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.07102 MeV | 0.07102 MeV, I=19.5% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00107 MeV | 0.00107 MeV, I=11.1% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.22816 MeV, Eśr=0.88000 MeV | Emax=0.22816 MeV, Eśr=0.88000 MeV | ΔEmax=-2.68e-6% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.11630 MeV, Eśr=0.01936 MeV | Emax=0.11630 MeV, Eśr=0.01962 MeV | ΔEmax=+1.5e-6% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.11176 MeV, Eśr=0.01848 MeV | Emax=0.11176 MeV, Eśr=0.01742 MeV | ΔEmax=-1.88e-6% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Te-133 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.6916 | 0.331% |
| 0.6415 | 1.655% |
| 0.0861 | 2.360% |
| 0.0847 | 4.453% |
| 0.0710 | 19.499% |
| 0.0170 | 4.865% |
| 0.0134 | 22.297% |
| 0.0088 | 7.859% |
| 0.0082 | 8.313% |
| 0.0056 | 4.953% |
| 0.0034 | 22.709% |
| 0.0011 | 10.657% |
| 0.0011 | 11.111% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.8800 | 0.2282 |
| 0.0194 | 0.1163 |
| 0.0185 | 0.1118 |
| 0.1311 | 0.0497 |
| 0.1195 | 0.0323 |
| 0.3409 | 0.0286 |
| 0.1831 | 0.0283 |
| 0.0726 | 0.0039 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 100% | 0.05940 | 0.21514 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Te-132
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 4 stan(ów); spin/parity: 0+; T1/2: 3.204e0 d |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 3.204 d |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 1.4007473e7 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Te-132; S(2n)=13977.8735 keV; S(2p)=19633.9225 keV; Q(a)=-4251.6832 keV; Q(2B-)=4090.7775 keV; Q(ep)=-15212.5893 keV; Q(B- n)=-5816.7879 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Te-132 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=3.204 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 4, max 228.16 keV (88%); rekordy MF=8/MT=457: 113 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=3.23 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 4, max 228.327 keV (8812%); rekordy MF=8/MT=457: 71 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=3.23 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 4, max 228.327 keV (8812%); rekordy MF=8/MT=457: 71 |
| ORIP/TORI gammas | 13 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.