✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 3.828e+17 Bq/g = 1.034e+7 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 1.844e+5 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.00434 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 3.01 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 5, beta: 69, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1109.653 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.4065 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 6.3321 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 7.7815 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 3.4985 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 2.29 h | 0 | 5 | 69 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 2.29 h | 0 | 0 | 159 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 2.29 h | 2.29 h | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 189 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00191 MeV | 0.00191 MeV, I=73.8% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00351 MeV | 0.00351 MeV, I=63.3% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00138 MeV | 0.00138 MeV, I=48.8% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00076 MeV | 0.00076 MeV, I=2.46% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=2.39050 MeV, Eśr=0.00168 MeV | Emax=2.75780 MeV, Eśr=0.00001 MeV | ΔEmax=+15.4% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=2.22320 MeV, Eśr=0.00118 MeV | Emax=2.71750 MeV, Eśr=0.00003 MeV | ΔEmax=+22.2% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=2.17270 MeV, Eśr=0.00197 MeV | Emax=2.69080 MeV, Eśr=0.00001 MeV | ΔEmax=+23.8% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | I-133 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.0055 | 0.343% |
| 0.0035 | 63.313% |
| 0.0019 | 73.805% |
| 0.0014 | 48.809% |
| 0.0008 | 2.460% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0017 | 2.3905 |
| 0.0012 | 2.2232 |
| 0.0020 | 2.1727 |
| 0.0024 | 2.0868 |
| 0.0109 | 2.0022 |
| 0.0118 | 1.9211 |
| 0.0030 | 1.7575 |
| 0.0014 | 1.4768 |
| 0.0142 | 1.4426 |
| 0.0711 | 1.3986 |
| 0.0247 | 1.3721 |
| 0.0012 | 1.3178 |
| 0.0089 | 1.2976 |
| 0.0197 | 1.2953 |
| 0.0114 | 1.2907 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 16.9% | 0.84100 | 2.13960 |
| 12.4% | 0.60800 | 1.61690 |
| 0.14% | 0.57400 | 1.53960 |
| 10.1% | 0.54300 | 1.46980 |
| 2% | 0.54300 | 1.46800 |
| 1.7% | 0.51900 | 1.41260 |
| 0.113% | 0.51000 | 1.39270 |
| 0.95% | 0.44000 | 1.22910 |
| 18.9% | 0.42200 | 1.18510 |
| 2.49% | 0.40900 | 1.15510 |
Ten nuklid ma kilka stanów energetycznych. g = stan podstawowy (najniższa energia). m1, m2 = metastabilne stany wzbudzone (izomery jądrowe) — rozpadają przez emisję fotonu γ lub IT do stanu niższego.
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla I-132
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 4+*; T1/2: 2.295e0 h |
| NuDAT CSV | 3 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 2.2839 h |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 1.9048106e7 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla I-132; S(2n)=14909.9497 keV; S(2p)=17995.7569 keV; Q(a)=-3498.5658 keV; Q(2B-)=1449.1916 keV; Q(ep)=-11011.0611 keV; Q(B- n)=-5361.2448 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | I-132 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=2.295 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 667.714 keV (98.7%); rekordy MF=8/MT=457: 999 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=2.295 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 667.714 keV (9870%); rekordy MF=8/MT=457: 749 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=2.295 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 667.714 keV (9870%); rekordy MF=8/MT=457: 749 |
| ORIP/TORI gammas | 5 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.