✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 4.191e+16 Bq/g = 1.133e+6 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 7.027e+3 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.003 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 1.05 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 3, beta: 26, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1117.878 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.4051 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 8.2252 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 7.9581 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 3.6529 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 20.8 h | 0 | 3 | 26 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 20.8 h | 0 | 0 | 47 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 20.8 h | 20.8 h | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 52.3 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00598 MeV | 0.00598 MeV, I=49.5% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00066 MeV | 0.00066 MeV, I=2.46% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00485 MeV | 0.00485 MeV, I=0.343% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=1.35040 MeV, Eśr=0.00148 MeV | Emax=1.58994 MeV, Eśr=0.00003 MeV | ΔEmax=+17.7% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=1.29820 MeV, Eśr=0.02331 MeV | Emax=1.38615 MeV, Eśr=0.00009 MeV | ΔEmax=+6.77% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=1.23640 MeV, Eśr=0.01493 MeV | Emax=1.35038 MeV, Eśr=0.00150 MeV | ΔEmax=+9.22% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | I-134 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.0060 | 49.531% |
| 0.0048 | 0.343% |
| 0.0007 | 2.460% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0015 | 1.3504 |
| 0.0233 | 1.2982 |
| 0.0149 | 1.2364 |
| 0.0014 | 1.0601 |
| 0.0055 | 1.0523 |
| 0.0021 | 0.9097 |
| 0.0447 | 0.8753 |
| 0.0123 | 0.8563 |
| 0.0015 | 0.8205 |
| 0.0046 | 0.7684 |
| 0.0149 | 0.7066 |
| 0.0064 | 0.6803 |
| 0.0054 | 0.6180 |
| 0.0061 | 0.5352 |
| 0.8632 | 0.5299 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 1.07% | 0.57300 | 1.52680 |
| 83.5% | 0.44100 | 1.23010 |
| 1.81% | 0.35200 | 1.01620 |
| 4.16% | 0.29900 | 0.88467 |
| 0.027% | 0.28400 | 0.85000 |
| 0.542% | 0.23000 | 0.70770 |
| 3.13% | 0.16200 | 0.52357 |
| 3.75% | 0.14000 | 0.46176 |
| 0.397% | 0.12200 | 0.40962 |
| 1.24% | 0.11000 | 0.37385 |
Ten nuklid ma kilka stanów energetycznych. g = stan podstawowy (najniższa energia). m1, m2 = metastabilne stany wzbudzone (izomery jądrowe) — rozpadają przez emisję fotonu γ lub IT do stanu niższego.
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla I-133
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 4 stan(ów); spin/parity: 7/2+*; T1/2: 2.083e1 h |
| NuDAT CSV | 2 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 20.8 h |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 4.0144184e7 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla I-133; S(2n)=14557.2107 keV; S(2p)=18453.8323 keV; Q(a)=-3652.8335 keV; Q(2B-)=2213.6412 keV; Q(ep)=-13510.9913 keV; Q(B- n)=-4649.6454 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | I-133 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=20.8 h; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 529.872 keV (87%); rekordy MF=8/MT=457: 332 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=20.87 h; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 529.871 keV (8630%); rekordy MF=8/MT=457: 305 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=20.87 h; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 529.871 keV (8630%); rekordy MF=8/MT=457: 305 |
| ORIP/TORI gammas | 3 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.