✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 2.056e+16 Bq/g = 5.558e+5 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 7.169e+3 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.00517 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 2.18 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 9, beta: 23, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1169.703 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.3550 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 5.1611 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 6.6872 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 0.3981 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 1.68 dni | 1 | 9 | 23 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 1.68 dni | 1 | 0 | 39 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 1.68 dni | 1.68 dni | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 2.7% | brak/σ_a, branching 2.7% | ten sam tryb; Δbranch=+1.77e-6% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 130 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00440 MeV | 0.00440 MeV, I=44.7% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00107 MeV | 0.00107 MeV, I=32.2% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00807 MeV | 0.00807 MeV, I=28.8% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00238 MeV | 0.00238 MeV, I=9.07% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=2.54710 MeV, Eśr=0.00104 MeV | Emax=3.32040 MeV, Eśr=0.00004 MeV | ΔEmax=+30.4% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=2.52170 MeV, Eśr=0.03457 MeV | Emax=3.11851 MeV, Eśr=0.00025 MeV | ΔEmax=+23.7% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=2.34880 MeV, Eśr=0.00851 MeV | Emax=2.89961 MeV, Eśr=0.00067 MeV | ΔEmax=+23.5% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 2.7% | 1 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | La-141 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.0171 | 0.394% |
| 0.0081 | 28.832% |
| 0.0044 | 44.659% |
| 0.0025 | 1.805% |
| 0.0024 | 9.068% |
| 0.0019 | 2.847% |
| 0.0016 | 2.840% |
| 0.0015 | 6.897% |
| 0.0011 | 32.222% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0010 | 2.5471 |
| 0.0346 | 2.5217 |
| 0.0085 | 2.3488 |
| 0.9549 | 1.5965 |
| 0.0042 | 1.2080 |
| 0.0053 | 0.9509 |
| 0.0709 | 0.9252 |
| 0.0288 | 0.9196 |
| 0.0563 | 0.8678 |
| 0.2349 | 0.8158 |
| 0.0440 | 0.7518 |
| 0.4555 | 0.4870 |
| 0.0294 | 0.4325 |
| 0.2053 | 0.3288 |
| 0.0049 | 0.2666 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 5.2% | 0.84620 | 2.16400 |
| 20.7% | 0.62950 | 1.67700 |
| 5.08% | 0.51470 | 1.41230 |
| 44.5% | 0.48740 | 1.34820 |
| 5.63% | 0.46530 | 1.29620 |
| 1.19% | 0.45820 | 1.27930 |
| 5.89% | 0.44350 | 1.24440 |
| 11.11% | 0.44110 | 1.23880 |
| 0.64% | 0.43820 | 1.21310 |
| 0.1615% | 0.32889 | 0.95780 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla La-140
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 1 stan(ów); spin/parity: 3-*; T1/2: 4.0289e1 h |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 40.284 h |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 4.2450862e5 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla La-140; S(2n)=13941.2874 keV; S(2p)=16002.9734 keV; Q(a)=-398.1202 keV; Q(2B-)=374.1676 keV; Q(ep)=-10899.942 keV; Q(B- n)=-5425.6361 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | La-140 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=1.6785 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 1596.21 keV (95.4%); rekordy MF=8/MT=457: 468 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=1.6786 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 1596.2 keV (9540%); rekordy MF=8/MT=457: 473 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=1.6786 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 1596.2 keV (9540%); rekordy MF=8/MT=457: 473 |
| ORIP/TORI gammas | 9 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.