✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 2.098e+17 Bq/g = 5.670e+6 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 1.025e+3 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 0.0305 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 0, beta: 3, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1176.392 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.3432 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 6.6891 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 6.9509 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -1.1910 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 3.92 h | 0 | 0 | 3 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 3.92 h | 0 | 0 | 29 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 3.92 h | 3.92 h | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 0 %/rozpad | 0 %/rozpad | 0 |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=1.69330 MeV, Eśr=0.00118 MeV | Emax=2.32890 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+37.5% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=1.67430 MeV, Eśr=0.00311 MeV | Emax=2.26700 MeV, Eśr=0.00041 MeV | ΔEmax=+35.4% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=1.35450 MeV, Eśr=0.02620 MeV | Emax=2.20730 MeV, Eśr=0.00008 MeV | ΔEmax=+63% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | La-142 (m2) | 100 |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0012 | 1.6933 |
| 0.0031 | 1.6743 |
| 0.0262 | 1.3545 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 97% | 0.96700 | 2.43000 |
| 2.61% | 0.37300 | 1.07550 |
| 0.12% | 0.23900 | 0.73668 |
| 0.2618% | 0.12545 | 0.40000 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla La-141
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 1 stan(ów); spin/parity: (7/2+); T1/2: 3.92e0 h |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 3.93 h |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 1.9630952e7 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla La-141; S(2n)=11850.0989 keV; S(2p)=16806.6973 keV; Q(a)=1191.0128 keV; Q(2B-)=3084.6899 keV; Q(ep)=-13169.0764 keV; Q(B- n)=-2926.9347 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | La-141 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=3.92 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 1, max 1354.52 keV (1.64%); rekordy MF=8/MT=457: 97 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=3.92 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 1354.52 keV (164%); rekordy MF=8/MT=457: 123 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=3.92 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 1354.52 keV (164%); rekordy MF=8/MT=457: 123 |
| ORIP/TORI gammas | 0 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.