✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 1.178e+14 Bq/g = 3.183e+3 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 4.578e+0 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.00926 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 0.243 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 13, beta: 9, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1197.326 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.3148 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 6.8969 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 9.5494 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -0.4111 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 284.9 dni | 1 | 13 | 9 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 284.9 dni | 1 | 0 | 7 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 284.9 dni | 284.9 dni | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 100% | brak/σ_a, branching 100% | ten sam tryb; Δbranch=+0% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 71.8 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00196 MeV | 0.00196 MeV, I=13.2% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00731 MeV | 0.00731 MeV, I=12.7% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.05324 MeV | 0.05324 MeV, I=9.16% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00125 MeV | 0.00125 MeV, I=7.86% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.13354 MeV, Eśr=0.10800 MeV | Emax=0.13352 MeV, Eśr=0.11090 MeV | ΔEmax=-0.0187% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.08011 MeV, Eśr=0.01598 MeV | Emax=0.09996 MeV, Eśr=0.00040 MeV | ΔEmax=+24.8% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.06735 MeV, Eśr=0.00133 MeV | Emax=0.08012 MeV, Eśr=0.01364 MeV | ΔEmax=+19% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 100% | 1 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Ce-145 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.0970 | 0.408% |
| 0.0532 | 9.155% |
| 0.0339 | 3.812% |
| 0.0112 | 2.679% |
| 0.0082 | 3.409% |
| 0.0079 | 2.940% |
| 0.0073 | 12.671% |
| 0.0064 | 1.144% |
| 0.0047 | 7.327% |
| 0.0031 | 3.211% |
| 0.0023 | 3.942% |
| 0.0020 | 13.203% |
| 0.0013 | 7.859% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.1080 | 0.1335 |
| 0.0160 | 0.0801 |
| 0.0013 | 0.0673 |
| 0.0039 | 0.0409 |
| 0.0167 | 0.0407 |
| 0.0445 | 0.0360 |
| 0.0243 | 0.0355 |
| 0.0028 | 0.0336 |
| 0.0158 | 0.0050 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 77.2% | 0.09110 | 0.31820 |
| 4.7% | 0.06610 | 0.23809 |
| 19.6% | 0.05020 | 0.18466 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Ce-144
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 1 stan(ów); spin/parity: 0+; T1/2: 2.84886e2 d |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 284.886 d |
| AME2020 covariance | brak diagonalnej kowariancji dla kodu 1440580 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Ce-144; S(2n)=12041.6825 keV; S(2p)=17167.6272 keV; Q(a)=411.0472 keV; Q(2B-)=3316.0862 keV; Q(ep)=-13783.7079 keV; Q(B- n)=-5435.0605 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Ce-144 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=284.91 d; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 4, max 133.515 keV (11.09%); rekordy MF=8/MT=457: 140 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=284.89 d; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 133.515 keV (1083%); rekordy MF=8/MT=457: 94 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=284.89 d; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 133.515 keV (1083%); rekordy MF=8/MT=457: 94 |
| ORIP/TORI gammas | 13 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.