✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 6.443e+12 Bq/g = 1.741e+2 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 2.588e+0 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0403 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 2.51 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 12, beta: 51, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1250.441 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.2266 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 6.3068 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 5.6010 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -1.5525 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 13.5 lat | 1 | 12 | 51 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 13.5 lat | 1 | 16 | 145 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 13.5 lat | 13.5 lat | -1.88e-6% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 1.28e+4% | brak/σ_a, branching 1.28e+4% | ten sam tryb; Δbranch=+0% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 157 %/rozpad | 1.0e+3 %/rozpad | +537% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00181 MeV | 0.00181 MeV, I=33.6% | 0.00237 MeV, I=85.1% | ΔE=+0.56 keV; ΔI=+153% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00824 MeV | 0.00824 MeV, I=29.4% | 0.00859 MeV, I=50.3% | ΔE=+0.35 keV; ΔI=+70.9% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00156 MeV | 0.00156 MeV, I=23.7% | 0.00076 MeV, I=83.3% | ΔE=-0.80 keV; ΔI=+252% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00609 MeV | 0.00609 MeV, I=19.8% | 0.00658 MeV, I=58.2% | ΔE=+0.49 keV; ΔI=+194% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=1.52810 MeV, Eśr=0.00257 MeV | Emax=1.76909 MeV, Eśr=0.00010 MeV | ΔEmax=+15.8% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=1.45750 MeV, Eśr=0.00487 MeV | Emax=1.69810 MeV, Eśr=0.00006 MeV | ΔEmax=+16.5% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=1.40800 MeV, Eśr=0.20747 MeV | Emax=1.67430 MeV, Eśr=0.00006 MeV | ΔEmax=+18.9% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 1.28e+4% | 0.9252 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Eu-153 (m2) | 27.9 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.7338 | 0.453% |
| 0.1948 | 7.494% |
| 0.1063 | 11.404% |
| 0.0568 | 3.260% |
| 0.0243 | 12.006% |
| 0.0082 | 29.403% |
| 0.0071 | 0.484% |
| 0.0067 | 12.143% |
| 0.0061 | 19.786% |
| 0.0018 | 33.590% |
| 0.0016 | 23.696% |
| 0.0005 | 3.490% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0026 | 1.5281 |
| 0.0049 | 1.4575 |
| 0.2075 | 1.4080 |
| 0.0161 | 1.2990 |
| 0.0010 | 1.2927 |
| 0.0018 | 1.2498 |
| 0.0138 | 1.2128 |
| 0.1330 | 1.1120 |
| 0.0017 | 1.1091 |
| 0.0168 | 1.0897 |
| 0.0996 | 1.0858 |
| 0.0025 | 1.0849 |
| 0.0066 | 1.0052 |
| 0.1444 | 0.9640 |
| 0.0011 | 0.9634 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 8.44% | 0.53560 | 1.47490 |
| 0.89% | 0.36480 | 1.06380 |
| 0.293% | 0.29530 | 0.88865 |
| 0.23% | 0.22700 | 0.71007 |
| 13.6% | 0.22180 | 0.69606 |
| 2.4% | 0.11250 | 0.38524 |
| 0.1855% | 0.07429 | 0.25690 |
| 1.78% | 0.04750 | 0.17590 |
Ten nuklid ma kilka stanów energetycznych. g = stan podstawowy (najniższa energia). m1, m2 = metastabilne stany wzbudzone (izomery jądrowe) — rozpadają przez emisję fotonu γ lub IT do stanu niższego.
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Eu-152
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 6 stan(ów); spin/parity: 3-*; T1/2: 1.3517e1 y |
| NuDAT CSV | 5 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 13.517 y |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 1.5679208e6 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Eu-152; S(2n)=14238.7666 keV; S(2p)=13869.1064 keV; Q(a)=1552.4609 keV; Q(2B-)=-2171.1963 keV; Q(ep)=-6791.2108 keV; Q(B- n)=-6770.8977 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Eu-152 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=13.537 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 121.7817 keV (28.6678%); rekordy MF=8/MT=457: 948 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=13.5217 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 121.782 keV (2841.08%); rekordy MF=8/MT=457: 1253 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=13.5217 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 121.782 keV (2841.08%); rekordy MF=8/MT=457: 1253 |
| ORIP/TORI gammas | 12 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.