✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 1.314e+14 Bq/g = 3.550e+3 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 4.450e+1 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0419 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 2.11 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 19, beta: 9, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1257.724 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.2204 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 6.2469 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 7.2833 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -1.8281 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 240.4 dni | 1 | 19 | 9 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 240.4 dni | 1 | 4 | 17 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 240.4 dni | 240.4 dni | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 3.6e+4% | brak/σ_a, branching 3.6e+4% | ten sam tryb; Δbranch=+0% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 103 %/rozpad | 156 %/rozpad | +51.4% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00302 MeV | 0.00302 MeV, I=10.3% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.01049 MeV | 0.01049 MeV, I=10.1% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00329 MeV | 0.00329 MeV, I=9.56% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.04845 MeV | 0.04845 MeV, I=9.51% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.10318 MeV, Eśr=0.22223 MeV | Emax=0.17285 MeV, Eśr=0.00036 MeV | ΔEmax=+67.5% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.09743 MeV, Eśr=0.31300 MeV | Emax=0.17230 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+76.8% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.09583 MeV, Eśr=0.00220 MeV | Emax=0.16656 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+73.8% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 3.6e+4% | 1 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 1.1350 | 0.469% |
| 0.3222 | 5.466% |
| 0.1150 | 2.115% |
| 0.0933 | 3.370% |
| 0.0808 | 4.891% |
| 0.0484 | 9.513% |
| 0.0188 | 6.162% |
| 0.0120 | 8.938% |
| 0.0105 | 10.138% |
| 0.0052 | 3.485% |
| 0.0041 | 6.787% |
| 0.0040 | 1.176% |
| 0.0033 | 9.563% |
| 0.0030 | 10.282% |
| 0.0025 | 7.531% |
| 0.0016 | 0.602% |
| 0.0016 | 4.096% |
| 0.0012 | 1.801% |
| 0.0012 | 6.931% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.2222 | 0.1032 |
| 0.3130 | 0.0974 |
| 0.0022 | 0.0958 |
| 0.0022 | 0.0834 |
| 0.0257 | 0.0697 |
| 0.2533 | 0.0470 |
| 0.6472 | 0.0415 |
| 0.3579 | 0.0409 |
| 0.2492 | 0.0059 |
Ten nuklid ma kilka stanów energetycznych. g = stan podstawowy (najniższa energia). m1, m2 = metastabilne stany wzbudzone (izomery jądrowe) — rozpadają przez emisję fotonu γ lub IT do stanu niższego.
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Gd-153
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 3 stan(ów); spin/parity: 3/2-*; T1/2: 2.406e2 d |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: ε; T1/2: 240.41 d |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 1.1574558e6 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Gd-153; S(2n)=14836.6598 keV; S(2p)=12884.4062 keV; Q(a)=1828.0382 keV; Q(2B-)=-3739.7474 keV; Q(ep)=-5408.9378 keV; Q(B- n)=-10236.9584 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Gd-153 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=240.4 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 4, max 97.431 keV (29%); rekordy MF=8/MT=457: 182 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=240.5 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 97.431 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 183 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=240.5 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 97.431 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 183 |
| ORIP/TORI gammas | 19 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.