✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 1.000e+13 Bq/g = 2.704e+2 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 3.255e+0 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0485 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 2.03 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 8, beta: 38, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1265.433 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.2171 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 6.4421 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 6.4672 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 0.5659 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 8.59 lat | 1 | 8 | 38 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 8.59 lat | 1 | 2 | 157 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 8.59 lat | 8.59 lat | -2.95e-6% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 1340% | brak/σ_a, branching 1340% | ten sam tryb; Δbranch=+0% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 90.8 %/rozpad | 109 %/rozpad | +19.5% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00149 MeV | 0.00149 MeV, I=24% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00537 MeV | 0.00537 MeV, I=19.8% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.01097 MeV | 0.01097 MeV, I=12.3% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.03905 MeV | 0.03905 MeV, I=12.1% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=1.59650 MeV, Eśr=0.01846 MeV | Emax=1.89500 MeV, Eśr=0.00001 MeV | ΔEmax=+18.7% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=1.59300 MeV, Eśr=0.01029 MeV | Emax=1.83800 MeV, Eśr=0.00001 MeV | ΔEmax=+15.4% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=1.49440 MeV, Eśr=0.00650 MeV | Emax=1.77300 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+18.6% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 1340% | 1.198 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Eu-155 (m2) | 99.98 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.3254 | 0.484% |
| 0.2679 | 7.283% |
| 0.1679 | 11.469% |
| 0.0390 | 12.119% |
| 0.0180 | 3.490% |
| 0.0110 | 12.269% |
| 0.0054 | 19.770% |
| 0.0015 | 23.956% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0185 | 1.5965 |
| 0.0103 | 1.5930 |
| 0.0065 | 1.4944 |
| 0.3549 | 1.2745 |
| 0.0090 | 1.2462 |
| 0.0013 | 1.2416 |
| 0.0022 | 1.1409 |
| 0.0027 | 1.1284 |
| 0.0010 | 1.1185 |
| 0.0014 | 1.0474 |
| 0.1789 | 1.0048 |
| 0.1029 | 0.9963 |
| 0.0082 | 0.9041 |
| 0.0046 | 0.8927 |
| 0.1150 | 0.8732 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 11.4% | 0.69500 | 1.84390 |
| 0.24% | 0.58740 | 1.59600 |
| 0.29% | 0.40040 | 1.15150 |
| 2% | 0.32750 | 0.97072 |
| 17.4% | 0.27600 | 0.83918 |
| 0.245% | 0.22900 | 0.71541 |
| 0.64% | 0.22450 | 0.70318 |
| 36.5% | 0.17570 | 0.56940 |
| 0.188% | 0.16830 | 0.54860 |
| 0.2139% | 0.13126 | 0.41200 |
Ten nuklid ma kilka stanów energetycznych. g = stan podstawowy (najniższa energia). m1, m2 = metastabilne stany wzbudzone (izomery jądrowe) — rozpadają przez emisję fotonu γ lub IT do stanu niższego.
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Eu-154
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 3 stan(ów); spin/parity: 3-*; T1/2: 8.592e0 y |
| NuDAT CSV | 3 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 8.591 y |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 1.6274418e6 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Eu-154; S(2n)=14992.503 keV; S(2p)=15061.8405 keV; Q(a)=-565.947 keV; Q(2B-)=-1581.6601 keV; Q(ep)=-8379.3346 keV; Q(B- n)=-6926.7409 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Eu-154 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=8.601 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 123.0706 keV (40.4071%); rekordy MF=8/MT=457: 1847 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=8.6008 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 123.071 keV (4039.27%); rekordy MF=8/MT=457: 611 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=8.6008 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 123.071 keV (4039.27%); rekordy MF=8/MT=457: 611 |
| ORIP/TORI gammas | 8 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.