✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 3.946e+16 Bq/g = 1.067e+6 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 1.863e+3 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.00378 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 0.295 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 7, beta: 9, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1301.831 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.1876 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 5.9432 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 8.5802 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 0.7956 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 18.5 h | 0 | 7 | 9 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 18.5 h | 0 | 0 | 21 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 18.5 h | 18.5 h | -2.35e-6% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 23.7 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00169 MeV | 0.00169 MeV, I=5.76% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00596 MeV | 0.00596 MeV, I=5.6% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.02699 MeV | 0.02699 MeV, I=4.93% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.01015 MeV | 0.01015 MeV, I=3.6% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.36404 MeV, Eśr=0.00211 MeV | Emax=0.85482 MeV, Eśr=0.00002 MeV | ΔEmax=+135% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.36356 MeV, Eśr=0.08400 MeV | Emax=0.75370 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+107% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.34817 MeV, Eśr=0.00168 MeV | Emax=0.67430 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+93.7% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Gd-160 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.1600 | 0.600% |
| 0.1312 | 0.500% |
| 0.0270 | 4.929% |
| 0.0102 | 3.600% |
| 0.0060 | 5.603% |
| 0.0017 | 5.760% |
| 0.0012 | 2.751% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0021 | 0.3640 |
| 0.0840 | 0.3636 |
| 0.0017 | 0.3482 |
| 0.0016 | 0.2260 |
| 0.0176 | 0.0580 |
| 0.0307 | 0.0504 |
| 0.0773 | 0.0445 |
| 0.0430 | 0.0437 |
| 0.0328 | 0.0063 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 70% | 0.32860 | 0.97470 |
| 21% | 0.30570 | 0.91670 |
| 0.22% | 0.19600 | 0.62651 |
| 9% | 0.19040 | 0.61115 |
| 0.0808% | 0.09759 | 0.33700 |
Ten nuklid ma kilka stanów energetycznych. g = stan podstawowy (najniższa energia). m1, m2 = metastabilne stany wzbudzone (izomery jądrowe) — rozpadają przez emisję fotonu γ lub IT do stanu niższego.
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Gd-159
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 1 stan(ów); spin/parity: 3/2-*; T1/2: 1.8479e1 h |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 18.479 h |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 1.1058748e6 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Gd-159; S(2n)=13880.5978 keV; S(2p)=16462.1459 keV; Q(a)=-795.5676 keV; Q(2B-)=605.3629 keV; Q(ep)=-10598.9794 keV; Q(B- n)=-7162.2921 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Gd-159 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=18.479 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 4, max 363.543 keV (11.78%); rekordy MF=8/MT=457: 339 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=18.479 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 363.543 keV (1178%); rekordy MF=8/MT=457: 233 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=18.479 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 363.543 keV (1178%); rekordy MF=8/MT=457: 233 |
| ORIP/TORI gammas | 7 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.