✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 4.176e+14 Bq/g = 1.129e+4 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 1.220e+2 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0453 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 1.82 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 10, beta: 25, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1308.395 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.1775 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 6.3752 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 6.5636 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 0.1785 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 72.3 dni | 1 | 10 | 25 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 72.3 dni | 1 | 0 | 40 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 72.3 dni | 72.3 dni | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 525% | brak/σ_a, branching 525% | ten sam tryb; Δbranch=+0% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 106 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00401 MeV | 0.00401 MeV, I=24.5% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00315 MeV | 0.00315 MeV, I=18.8% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00126 MeV | 0.00126 MeV, I=16.2% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00819 MeV | 0.00819 MeV, I=14.3% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=1.31220 MeV, Eśr=0.02850 MeV | Emax=1.55660 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+18.6% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=1.27190 MeV, Eśr=0.07030 MeV | Emax=1.46860 MeV, Eśr=0.00001 MeV | ΔEmax=+15.5% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=1.19990 MeV, Eśr=0.02356 MeV | Emax=1.31214 MeV, Eśr=0.02863 MeV | ΔEmax=+9.35% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 525% | 1 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Tb-161 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.4018 | 0.516% |
| 0.3165 | 7.774% |
| 0.2115 | 3.300% |
| 0.0754 | 8.474% |
| 0.0207 | 8.637% |
| 0.0135 | 3.720% |
| 0.0082 | 14.325% |
| 0.0040 | 24.478% |
| 0.0032 | 18.799% |
| 0.0013 | 16.186% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0285 | 1.3122 |
| 0.0703 | 1.2719 |
| 0.0236 | 1.1999 |
| 0.1444 | 1.1779 |
| 0.0150 | 1.1151 |
| 0.0052 | 1.1026 |
| 0.0097 | 1.0029 |
| 0.2422 | 0.9661 |
| 0.0902 | 0.9623 |
| 0.2850 | 0.8794 |
| 0.0018 | 0.8720 |
| 0.0193 | 0.7653 |
| 0.0055 | 0.6823 |
| 0.0051 | 0.6513 |
| 0.0128 | 0.3925 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 5% | 0.64990 | 1.74660 |
| 0.38% | 0.56520 | 1.54960 |
| 24.6% | 0.28600 | 0.86730 |
| 5.8% | 0.25430 | 0.78437 |
| 0.17% | 0.21440 | 0.67766 |
| 45.6% | 0.17500 | 0.56873 |
| 0.0142% | 0.16760 | 0.54780 |
| 3.31% | 0.16690 | 0.54581 |
| 9.4% | 0.14230 | 0.47483 |
| 0.93% | 0.13280 | 0.44703 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Tb-160
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 1 stan(ów); spin/parity: 3-*; T1/2: 7.23e1 d |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 72.3 d |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 1.4205112e6 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Tb-160; S(2n)=14508.2264 keV; S(2p)=15143.9544 keV; Q(a)=-178.5453 keV; Q(2B-)=-1454.0484 keV; Q(ep)=-9082.059 keV; Q(B- n)=-6740.5714 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Tb-160 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=72.3 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 879.378 keV (30.1%); rekordy MF=8/MT=457: 518 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=72.3 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 879.378 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 395 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=72.3 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 879.378 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 395 |
| ORIP/TORI gammas | 10 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.