✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 8.560e+15 Bq/g = 2.314e+5 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 1.164e+3 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0391 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 0.849 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 12, beta: 10, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1350.788 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.1373 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 7.0435 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 9.2847 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 0.7287 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 3.4 dni | 0 | 12 | 10 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 3.4 dni | 0 | 0 | 7 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 3.4 dni | 3.4 dni | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 53 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00476 MeV | 0.00476 MeV, I=8.2% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.01651 MeV | 0.01651 MeV, I=8.03% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.07495 MeV | 0.07495 MeV, I=7.31% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.01108 MeV | 0.01108 MeV, I=5.38% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.42599 MeV, Eśr=0.00542 MeV | Emax=0.42600 MeV, Eśr=0.00580 MeV | ΔEmax=+0.00235% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.37175 MeV, Eśr=0.00490 MeV | Emax=0.37176 MeV, Eśr=0.00524 MeV | ΔEmax=+0.00269% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.33386 MeV, Eśr=0.00068 MeV | Emax=0.34352 MeV, Eśr=0.00055 MeV | ΔEmax=+2.89% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Dy-167 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.6280 | 0.533% |
| 0.5044 | 2.685% |
| 0.1686 | 4.485% |
| 0.1379 | 1.883% |
| 0.0749 | 7.308% |
| 0.0406 | 5.211% |
| 0.0302 | 2.610% |
| 0.0288 | 3.840% |
| 0.0165 | 8.034% |
| 0.0111 | 5.380% |
| 0.0100 | 2.779% |
| 0.0048 | 8.203% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0054 | 0.4260 |
| 0.0049 | 0.3718 |
| 0.0007 | 0.3339 |
| 0.1290 | 0.0825 |
| 0.0070 | 0.0542 |
| 0.0978 | 0.0539 |
| 0.2420 | 0.0475 |
| 0.1358 | 0.0467 |
| 0.0101 | 0.0282 |
| 0.1771 | 0.0067 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 7% | 0.14530 | 0.48400 |
| 92% | 0.11750 | 0.40153 |
| 0.014% | 0.02910 | 0.11100 |
| 1.09% | 0.01490 | 0.05801 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Dy-166
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 1 stan(ów); spin/parity: 0+; T1/2: 8.16e1 h |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 81.63 h |
| AME2020 covariance | brak diagonalnej kowariancji dla kodu 1660660 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Dy-166; S(2n)=12759.4579 keV; S(2p)=17468.7251 keV; Q(a)=-728.6664 keV; Q(2B-)=2339.6741 keV; Q(ep)=-13347.6595 keV; Q(B- n)=-5757.7713 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Dy-166 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=3.4 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 82.47 keV (13.8%); rekordy MF=8/MT=457: 156 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=3.4 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 82.472 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 103 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=3.4 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 82.472 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 103 |
| ORIP/TORI gammas | 12 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.