✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 2.610e+16 Bq/g = 7.054e+5 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 1.169e+3 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0274 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 0.28 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 6, beta: 9, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1350.492 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.1355 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 6.2436 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 6.7470 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -0.3843 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 1.12 dni | 0 | 6 | 9 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 1.12 dni | 0 | 0 | 15 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 1.12 dni | 1.12 dni | -3.24e-6% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 29.8 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.01624 MeV | 0.01624 MeV, I=8.01% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.05933 MeV | 0.05933 MeV, I=7.84% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.24490 MeV | 0.24490 MeV, I=7.08% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00583 MeV | 0.00583 MeV, I=3.97% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=1.66240 MeV, Eśr=0.00121 MeV | Emax=1.83049 MeV, Eśr=0.00008 MeV | ΔEmax=+10.1% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=1.58190 MeV, Eśr=0.00183 MeV | Emax=1.74991 MeV, Eśr=0.00028 MeV | ΔEmax=+10.6% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=1.37940 MeV, Eśr=0.00930 MeV | Emax=1.66248 MeV, Eśr=0.00120 MeV | ΔEmax=+20.5% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Ho-167 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.2571 | 0.550% |
| 0.2449 | 7.084% |
| 0.1060 | 2.310% |
| 0.0593 | 7.838% |
| 0.0162 | 8.014% |
| 0.0058 | 3.970% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0012 | 1.6624 |
| 0.0018 | 1.5819 |
| 0.0093 | 1.3794 |
| 0.0008 | 1.1822 |
| 0.0620 | 0.0806 |
| 0.0207 | 0.0557 |
| 0.0508 | 0.0491 |
| 0.0286 | 0.0482 |
| 0.0768 | 0.0069 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 51% | 0.69380 | 1.85430 |
| 48% | 0.65110 | 1.77370 |
| 0.95% | 0.11500 | 0.39436 |
| 0.0449% | 0.07763 | 0.23070 |
| 0.304% | 0.05210 | 0.19183 |
Ten nuklid ma kilka stanów energetycznych. g = stan podstawowy (najniższa energia). m1, m2 = metastabilne stany wzbudzone (izomery jądrowe) — rozpadają przez emisję fotonu γ lub IT do stanu niższego.
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Ho-166
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 3 stan(ów); spin/parity: 0-*; T1/2: 2.6812e1 h |
| NuDAT CSV | 2 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 26.808 h |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 7.1251556e5 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Ho-166; S(2n)=14232.4579 keV; S(2p)=15543.2977 keV; Q(a)=384.293 keV; Q(2B-)=-1183.861 keV; Q(ep)=-9770.4606 keV; Q(B- n)=-6620.3045 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Ho-166 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=1.1167 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 4, max 80.574 keV (6.71%); rekordy MF=8/MT=457: 178 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=1.1165 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 80.5725 keV (655%); rekordy MF=8/MT=457: 165 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=1.1165 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 80.5725 keV (655%); rekordy MF=8/MT=457: 165 |
| ORIP/TORI gammas | 6 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.