✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 6.597e+15 Bq/g = 1.783e+5 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 1.820e+2 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.00416 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 0.172 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 7, beta: 10, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1412.412 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.0709 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 5.8223 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 8.1200 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -0.5973 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 4.18 dni | 0 | 7 | 10 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 4.18 dni | 0 | 0 | 6 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 4.18 dni | 4.18 dni | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 72.2 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00243 MeV | 0.00243 MeV, I=33.3% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00256 MeV | 0.00256 MeV, I=11.1% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00860 MeV | 0.00860 MeV, I=10.3% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00117 MeV | 0.00117 MeV, I=7.43% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.39632 MeV, Eśr=0.06500 MeV | Emax=0.39633 MeV, Eśr=0.06400 MeV | ΔEmax=+0.00227% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.28252 MeV, Eśr=0.03022 MeV | Emax=0.28252 MeV, Eśr=0.03008 MeV | ΔEmax=+0.000705% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.25147 MeV, Eśr=0.00089 MeV | Emax=0.25147 MeV, Eśr=0.00084 MeV | ΔEmax=+0.00159% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Yb-176 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.0362 | 5.049% |
| 0.0308 | 0.602% |
| 0.0086 | 10.293% |
| 0.0026 | 11.131% |
| 0.0024 | 33.301% |
| 0.0019 | 4.350% |
| 0.0012 | 7.434% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0650 | 0.3963 |
| 0.0302 | 0.2825 |
| 0.0009 | 0.2515 |
| 0.0034 | 0.1449 |
| 0.0010 | 0.1377 |
| 0.0188 | 0.1138 |
| 0.0079 | 0.0613 |
| 0.0191 | 0.0541 |
| 0.0109 | 0.0530 |
| 0.0108 | 0.0077 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 86.5% | 0.13920 | 0.46790 |
| 3.3% | 0.10170 | 0.35410 |
| 10.3% | 0.01840 | 0.07158 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Yb-175
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 7/2-*; T1/2: 4.185e0 d |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 4.1615 d |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 5.7792510e3 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Yb-175; S(2n)=13286.9584 keV; Q(a)=597.3499 keV; Q(2B-)=-213.7935 keV; Q(B- n)=-7196.5826 keV; S(n)=5822.3539 keV; S(p)=8120.0069 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Yb-175 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=4.185 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 396.329 keV (13.15%); rekordy MF=8/MT=457: 145 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=4.185 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 396.33 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 91 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=4.185 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 396.33 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 91 |
| ORIP/TORI gammas | 7 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.