✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 2.202e+14 Bq/g = 5.952e+3 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 3.151e+1 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.008 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 0.893 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 3, beta: 6, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1451.249 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.0179 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 6.6690 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 6.5893 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -2.2219 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 121.2 dni | 0 | 3 | 6 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 121.2 dni | 0 | 4 | 3 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 121.2 dni | 121.2 dni | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 5.61 %/rozpad | 45.1 %/rozpad | +705% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.02995 MeV | 0.02995 MeV, I=4.62% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.57346 MeV | 0.57346 MeV, I=0.635% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.84882 MeV | 0.84882 MeV, I=0.35% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.14769 MeV, Eśr=0.00140 MeV | Emax=0.15232 MeV, Eśr=0.00008 MeV | ΔEmax=+3.13% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.06520 MeV, Eśr=0.13754 MeV | Emax=0.13627 MeV, Eśr=0.00031 MeV | ΔEmax=+109% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.05753 MeV, Eśr=0.32627 MeV | Emax=0.00624 MeV, Eśr=0.01030 MeV | ΔEmax=-89.2% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.8488 | 0.350% |
| 0.5735 | 0.635% |
| 0.0300 | 4.620% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0014 | 0.1477 |
| 0.1375 | 0.0652 |
| 0.3263 | 0.0575 |
| 0.1870 | 0.0563 |
| 0.2230 | 0.0081 |
| 0.0099 | 0.0062 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla W-181
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 3 stan(ów); spin/parity: 9/2+; T1/2: 1.20956e2 d |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: ε; T1/2: 120.96 d |
| AME2020 covariance | brak diagonalnej kowariancji dla kodu 1810740 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla W-181; S(2n)=15081.3341 keV; S(2p)=12348.8507 keV; Q(a)=2221.8846 keV; Q(2B-)=-4683.9769 keV; Q(ep)=-5743.4398 keV; Q(B- n)=-10467.8993 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | W-181 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=121.2 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 1, max 6.24 keV (1.03%); rekordy MF=8/MT=457: 102 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=120.9803 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 3, max 6.24 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 62 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=120.9803 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 3, max 6.24 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 62 |
| ORIP/TORI gammas | 3 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.