✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 3.771e+14 Bq/g = 1.019e+4 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 1.462e+2 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0962 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 2.42 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 38, beta: 26, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1464.185 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 8.0010 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 8.4349 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 4.8526 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -2.1227 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 70.0 dni | 0 | 38 | 26 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 70.0 dni | 0 | 9 | 28 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 70.0 dni | 70.0 dni | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 337 %/rozpad | 298 %/rozpad | -11.6% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00196 MeV | 0.00196 MeV, I=22.2% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00241 MeV | 0.00241 MeV, I=19.7% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00423 MeV | 0.00423 MeV, I=17.7% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00283 MeV | 0.00283 MeV, I=16.2% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.35400 MeV, Eśr=0.00536 MeV | Emax=0.40659 MeV, Eśr=0.00028 MeV | ΔEmax=+14.9% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.31302 MeV, Eśr=0.00415 MeV | Emax=0.36561 MeV, Eśr=0.00079 MeV | ΔEmax=+16.8% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.29172 MeV, Eśr=0.03170 MeV | Emax=0.35399 MeV, Eśr=0.00536 MeV | ΔEmax=+21.3% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 1.3969 | 0.653% |
| 0.5232 | 3.438% |
| 0.2187 | 9.280% |
| 0.1595 | 4.366% |
| 0.1055 | 4.050% |
| 0.0890 | 4.020% |
| 0.0682 | 3.841% |
| 0.0652 | 8.698% |
| 0.0569 | 1.519% |
| 0.0535 | 4.570% |
| 0.0407 | 15.022% |
| 0.0245 | 2.955% |
| 0.0244 | 4.978% |
| 0.0164 | 9.626% |
| 0.0149 | 9.763% |
| 0.0138 | 13.929% |
| 0.0134 | 1.339% |
| 0.0126 | 9.583% |
| 0.0100 | 7.261% |
| 0.0094 | 15.950% |
| … i 18 dalszych linii | |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0054 | 0.3540 |
| 0.0042 | 0.3130 |
| 0.0317 | 0.2917 |
| 0.0019 | 0.2540 |
| 0.0132 | 0.2461 |
| 0.0026 | 0.2452 |
| 0.0041 | 0.2443 |
| 0.0026 | 0.2099 |
| 0.0298 | 0.2088 |
| 0.0011 | 0.2051 |
| 0.0026 | 0.1926 |
| 0.2336 | 0.1623 |
| 0.0036 | 0.1613 |
| 0.0059 | 0.1605 |
| 0.0012 | 0.1441 |
Ten nuklid ma kilka stanów energetycznych. g = stan podstawowy (najniższa energia). m1, m2 = metastabilne stany wzbudzone (izomery jądrowe) — rozpadają przez emisję fotonu γ lub IT do stanu niższego.
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Re-183
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 5/2+*; T1/2: 7.00e1 d |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: ε; T1/2: 70 d |
| AME2020 covariance | brak diagonalnej kowariancji dla kodu 1830750 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Re-183; S(2n)=15434.8871 keV; S(2p)=11948.5408 keV; Q(a)=2122.8775 keV; Q(2B-)=-5607.5243 keV; Q(ep)=-6667.949 keV; Q(B- n)=-9271.8717 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Re-183 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=70 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 162.3266 keV (23.3%); rekordy MF=8/MT=457: 435 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=70 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: brak w stanie podstawowym; rekordy MF=8/MT=457: 300 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=70 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: brak w stanie podstawowym; rekordy MF=8/MT=457: 300 |
| ORIP/TORI gammas | 38 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.