✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 2.614e+16 Bq/g = 7.065e+5 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 5.502e+3 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0232 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 1.31 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 19, beta: 20, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1491.347 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.9751 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 5.4667 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 8.5854 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -0.9546 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 23.7 h | 1 | 19 | 20 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 23.7 h | 1 | 0 | 87 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 23.7 h | 23.7 h | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 64% | brak/σ_a, branching 64% | ten sam tryb; Δbranch=+0% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 234 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00175 MeV | 0.00175 MeV, I=54.7% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00109 MeV | 0.00109 MeV, I=46.7% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00427 MeV | 0.00427 MeV, I=40.8% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00396 MeV | 0.00396 MeV, I=13.5% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.87943 MeV, Eśr=0.00151 MeV | Emax=1.23010 MeV, Eśr=0.00001 MeV | ΔEmax=+39.9% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.86455 MeV, Eśr=0.00359 MeV | Emax=1.22090 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+41.2% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.77287 MeV, Eśr=0.04403 MeV | Emax=1.19047 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+54% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 64% | 1 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | W-188 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.1933 | 0.670% |
| 0.1760 | 6.254% |
| 0.0869 | 0.038% |
| 0.0350 | 0.417% |
| 0.0299 | 12.169% |
| 0.0167 | 5.953% |
| 0.0113 | 4.700% |
| 0.0069 | 13.129% |
| 0.0049 | 6.913% |
| 0.0043 | 40.785% |
| 0.0042 | 2.370% |
| 0.0040 | 13.461% |
| 0.0025 | 4.207% |
| 0.0021 | 13.360% |
| 0.0017 | 54.669% |
| 0.0013 | 3.330% |
| 0.0013 | 3.113% |
| 0.0011 | 46.700% |
| 0.0011 | 1.670% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0015 | 0.8794 |
| 0.0036 | 0.8646 |
| 0.0440 | 0.7729 |
| 0.0032 | 0.7452 |
| 0.2917 | 0.6858 |
| 0.0116 | 0.6255 |
| 0.0671 | 0.6184 |
| 0.0013 | 0.5891 |
| 0.0544 | 0.5515 |
| 0.0069 | 0.5118 |
| 0.2335 | 0.4795 |
| 0.0042 | 0.2762 |
| 0.0013 | 0.2462 |
| 0.0015 | 0.2063 |
| 0.0946 | 0.1342 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 25.1% | 0.45710 | 1.31250 |
| 2.3% | 0.40170 | 1.17830 |
| 0.1% | 0.25680 | 0.80073 |
| 3.5% | 0.21760 | 0.69413 |
| 5.5% | 0.21510 | 0.68698 |
| 58.7% | 0.19350 | 0.62670 |
| 4.3% | 0.16300 | 0.53963 |
| 0.2% | 0.14800 | 0.49594 |
| 0.67% | 0.13190 | 0.44795 |
| 0.484% | 0.12700 | 0.43306 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla W-187
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 3/2-*; T1/2: 2.3809e1 h |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 23.8 h |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 1.6967415e6 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla W-187; S(2n)=12658.8087 keV; S(2p)=16162.1813 keV; Q(a)=954.5871 keV; Q(2B-)=1314.9715 keV; Q(ep)=-10768.8008 keV; Q(B- n)=-6048.0414 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | W-187 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=1 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 685.81 keV (33.2%); rekordy MF=8/MT=457: 1011 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=23.85 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 685.74 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 439 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=23.85 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 685.74 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 439 |
| ORIP/TORI gammas | 19 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.