✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 9.027e+15 Bq/g = 2.440e+5 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 3.539e+3 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0619 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 2.45 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 36, beta: 26, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1516.297 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.9387 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 6.4630 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 6.2337 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -3.0958 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 2.8 dni | 0 | 36 | 26 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 2.8 dni | 0 | 14 | 60 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 2.8 dni | 2.8 dni | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 492 %/rozpad | 752 %/rozpad | +52.9% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00576 MeV | 0.00576 MeV, I=46.3% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00134 MeV | 0.00134 MeV, I=39.6% | 0.00180 MeV, I=43.1% | ΔE=+0.46 keV; ΔI=+8.82% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00235 MeV | 0.00235 MeV, I=38% | 0.00180 MeV, I=43.1% | ΔE=-0.55 keV; ΔI=+13.3% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00142 MeV | 0.00142 MeV, I=34.6% | 0.00180 MeV, I=43.1% | ΔE=+0.38 keV; ΔI=+24.4% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.62406 MeV, Eśr=0.01408 MeV | Emax=0.93550 MeV, Eśr=0.00012 MeV | ΔEmax=+49.9% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.58795 MeV, Eśr=0.00136 MeV | Emax=0.85360 MeV, Eśr=0.00001 MeV | ΔEmax=+45.2% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.57646 MeV, Eśr=0.00118 MeV | Emax=0.80640 MeV, Eśr=0.00004 MeV | ΔEmax=+39.9% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 1.0166 | 0.706% |
| 0.2959 | 0.629% |
| 0.1918 | 2.041% |
| 0.1891 | 6.898% |
| 0.0662 | 5.329% |
| 0.0519 | 4.960% |
| 0.0471 | 7.922% |
| 0.0375 | 9.608% |
| 0.0341 | 8.310% |
| 0.0143 | 8.171% |
| 0.0142 | 11.598% |
| 0.0088 | 28.377% |
| 0.0084 | 33.333% |
| 0.0081 | 10.285% |
| 0.0079 | 9.334% |
| 0.0072 | 2.843% |
| 0.0061 | 15.877% |
| 0.0058 | 46.276% |
| 0.0054 | 27.506% |
| 0.0038 | 3.617% |
| … i 16 dalszych linii | |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0141 | 0.6241 |
| 0.0014 | 0.5879 |
| 0.0012 | 0.5765 |
| 0.0037 | 0.5416 |
| 0.1368 | 0.5389 |
| 0.0336 | 0.4565 |
| 0.0800 | 0.4094 |
| 0.0079 | 0.4042 |
| 0.0600 | 0.3599 |
| 0.0346 | 0.3512 |
| 0.0165 | 0.2687 |
| 0.0078 | 0.2679 |
| 0.0011 | 0.2237 |
| 0.0012 | 0.2217 |
| 0.0082 | 0.2197 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Pt-191
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 3 stan(ów); spin/parity: 3/2-*; T1/2: 2.83e0 d |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: ε+β+; T1/2: 2.86 d |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 1.9625474e7 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Pt-191; S(2n)=15371.567 keV; S(2p)=11289.4766 keV; Q(a)=3095.7631 keV; Q(2B-)=-5106.4873 keV; Q(ep)=-4279.482 keV; Q(B- n)=-10936.1142 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Pt-191 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=2.802 d; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 538.87 keV (14.299%); rekordy MF=8/MT=457: 679 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=2.802 d; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 538.87 keV (1368%); rekordy MF=8/MT=457: 459 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=2.802 d; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 538.87 keV (1368%); rekordy MF=8/MT=457: 459 |
| ORIP/TORI gammas | 36 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.