✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 3.408e+14 Bq/g = 9.212e+3 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 1.311e+2 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0422 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 2.4 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 22, beta: 26, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1524.288 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.9390 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 6.1980 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 5.7293 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -1.7565 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 73.8 dni | 1 | 22 | 26 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 73.8 dni | 1 | 3 | 33 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 73.8 dni | 73.8 dni | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 1420% | brak/σ_a, branching 1420% | ten sam tryb; Δbranch=+0% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 498 %/rozpad | 95.8 %/rozpad | -80.8% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00151 MeV | 0.00151 MeV, I=52.6% | 0.00102 MeV, I=13.7% | ΔE=-0.49 keV; ΔI=-74% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00295 MeV | 0.00295 MeV, I=45.4% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.01024 MeV | 0.01024 MeV, I=39% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00148 MeV | 0.00148 MeV, I=31.6% | 0.00102 MeV, I=13.7% | ΔE=-0.46 keV; ΔI=-56.7% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.88451 MeV, Eśr=0.00302 MeV | Emax=1.37830 MeV, Eśr=0.00001 MeV | ΔEmax=+55.8% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.87173 MeV, Eśr=0.00099 MeV | Emax=1.08970 MeV, Eśr=0.00001 MeV | ΔEmax=+25% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.61246 MeV, Eśr=0.05336 MeV | Emax=1.06148 MeV, Eśr=0.00053 MeV | ΔEmax=+73.3% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 1420% | 1 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Ir-193 (m2) | 95.13 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.0760 | 0.724% |
| 0.0447 | 23.811% |
| 0.0311 | 0.688% |
| 0.0195 | 30.263% |
| 0.0192 | 21.756% |
| 0.0179 | 23.006% |
| 0.0102 | 38.968% |
| 0.0088 | 28.208% |
| 0.0077 | 29.458% |
| 0.0052 | 13.192% |
| 0.0048 | 31.321% |
| 0.0036 | 19.283% |
| 0.0035 | 5.100% |
| 0.0029 | 45.419% |
| 0.0029 | 29.266% |
| 0.0025 | 30.516% |
| 0.0016 | 4.830% |
| 0.0015 | 52.602% |
| 0.0015 | 31.579% |
| 0.0013 | 12.247% |
| … i 2 dalszych linii | |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0030 | 0.8845 |
| 0.0010 | 0.8717 |
| 0.0534 | 0.6125 |
| 0.0820 | 0.6044 |
| 0.0457 | 0.5886 |
| 0.0040 | 0.4891 |
| 0.0316 | 0.4846 |
| 0.4805 | 0.4681 |
| 0.0008 | 0.4231 |
| 0.0066 | 0.4165 |
| 0.0073 | 0.3745 |
| 0.8285 | 0.3165 |
| 0.2968 | 0.3085 |
| 0.2902 | 0.2960 |
| 0.0026 | 0.2833 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 0.4% | 0.27590 | 0.84453 |
| 48.3% | 0.20890 | 0.67242 |
| 41.4% | 0.16120 | 0.53608 |
| 5.65% | 0.07080 | 0.25595 |
| 0.0987% | 0.02493 | 0.09300 |
Ten nuklid ma kilka stanów energetycznych. g = stan podstawowy (najniższa energia). m1, m2 = metastabilne stany wzbudzone (izomery jądrowe) — rozpadają przez emisję fotonu γ lub IT do stanu niższego.
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Ir-192
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 3 stan(ów); spin/parity: 4+*; T1/2: 7.3820e1 d |
| NuDAT CSV | 5 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 73.826 d |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 1.9902146e6 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Ir-192; S(2n)=14224.6525 keV; S(2p)=13830.5583 keV; Q(a)=1756.3336 keV; Q(2B-)=-2063.4469 keV; Q(ep)=-7774.1939 keV; Q(B- n)=-7208.6127 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Ir-192 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=73.827 d; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 316.5062 keV (82.7105%); rekordy MF=8/MT=457: 492 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=73.822 d; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 316.506 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 318 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=73.822 d; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 316.506 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 318 |
| ORIP/TORI gammas | 22 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.