✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 1.995e+16 Bq/g = 5.393e+5 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 1.451e+3 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0277 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 0.454 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 21, beta: 24, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1531.700 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.9363 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 5.5833 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 9.0946 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 0.0986 MeV [AME2020 + AME2020 est.] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 1.25 dni | 1 | 21 | 24 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 1.25 dni | 1 | 0 | 67 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 1.25 dni | 1.25 dni | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 38% | brak/σ_a, branching 38% | ten sam tryb; Δbranch=+0% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 247 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00256 MeV | 0.00256 MeV, I=38.4% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00149 MeV | 0.00149 MeV, I=31.1% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00254 MeV | 0.00254 MeV, I=24.5% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00362 MeV | 0.00362 MeV, I=20.4% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.55926 MeV, Eśr=0.00492 MeV | Emax=0.89137 MeV, Eśr=0.00003 MeV | ΔEmax=+59.4% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.55736 MeV, Eśr=0.01320 MeV | Emax=0.87429 MeV, Eśr=0.00019 MeV | ΔEmax=+56.9% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.48425 MeV, Eśr=0.00172 MeV | Emax=0.84893 MeV, Eśr=0.00004 MeV | ΔEmax=+75.3% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 38% | 1 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Os-194 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.1942 | 0.706% |
| 0.1643 | 5.959% |
| 0.0808 | 6.278% |
| 0.0407 | 6.984% |
| 0.0272 | 3.088% |
| 0.0159 | 12.547% |
| 0.0123 | 7.232% |
| 0.0056 | 2.071% |
| 0.0049 | 4.960% |
| 0.0047 | 9.357% |
| 0.0037 | 13.572% |
| 0.0036 | 20.432% |
| 0.0026 | 38.438% |
| 0.0025 | 24.545% |
| 0.0018 | 10.570% |
| 0.0015 | 31.135% |
| 0.0014 | 10.382% |
| 0.0014 | 6.602% |
| 0.0014 | 10.392% |
| 0.0012 | 13.820% |
| … i 1 dalszych linii | |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0049 | 0.5593 |
| 0.0132 | 0.5574 |
| 0.0017 | 0.4843 |
| 0.0400 | 0.4605 |
| 0.0017 | 0.4203 |
| 0.0067 | 0.4007 |
| 0.0128 | 0.3875 |
| 0.0030 | 0.3618 |
| 0.0129 | 0.3216 |
| 0.0019 | 0.2988 |
| 0.0014 | 0.2888 |
| 0.0126 | 0.2804 |
| 0.0022 | 0.2516 |
| 0.0028 | 0.2191 |
| 0.0020 | 0.1818 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 53% | 0.38310 | 1.13200 |
| 19.4% | 0.35440 | 1.05900 |
| 12.6% | 0.32880 | 0.99311 |
| 2.02% | 0.31300 | 0.95198 |
| 0.79% | 0.24470 | 0.77018 |
| 8% | 0.20890 | 0.67153 |
| 2.43% | 0.17470 | 0.57470 |
| 0.74% | 0.17400 | 0.57280 |
| 0.104% | 0.12800 | 0.43695 |
| 0.55% | 0.12240 | 0.41994 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Os-193
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 3/2-; T1/2: 2.9830e1 h |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 29.83 h |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 6.2008970e6 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Os-193; S(2n)=13141.7979 keV; S(2p)=16796.1668 keV; Q(2B-)=1085.2761 keV; Q(B- n)=-6630.0881 keV; S(n)=5583.4158 keV; S(p)=9094.5439 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Os-193 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=1.2546 d; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 460.5 keV (3.88%); rekordy MF=8/MT=457: 911 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=1.2546 d; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 460.5 keV (388%); rekordy MF=8/MT=457: 347 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=1.2546 d; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 460.5 keV (388%); rekordy MF=8/MT=457: 347 |
| ORIP/TORI gammas | 21 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.