✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 1.572e+16 Bq/g = 4.249e+5 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 6.277e+3 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0221 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 2.49 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 12, beta: 89, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1536.242 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.9188 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 6.8785 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 5.0213 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -2.1167 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 1.58 dni | 0 | 12 | 89 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 1.58 dni | 0 | 39 | 192 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 1.58 dni | 1.58 dni | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 199 %/rozpad | 2.5e+3 %/rozpad | +1.15e+3% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00424 MeV | 0.00424 MeV, I=32.5% | 0.00410 MeV, I=25.2% | ΔE=-0.14 keV; ΔI=-22.4% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.01308 MeV | 0.01308 MeV, I=31.5% | 0.01260 MeV, I=94.5% | ΔE=-0.48 keV; ΔI=+200% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00114 MeV | 0.00114 MeV, I=29% | 0.00120 MeV, I=43.9% | ΔE=+0.06 keV; ΔI=+51.1% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00348 MeV | 0.00348 MeV, I=28% | 0.00340 MeV, I=122% | ΔE=-0.08 keV; ΔI=+338% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=2.31200 MeV, Eśr=0.00177 MeV | Emax=2.44740 MeV, Eśr=0.00012 MeV | ΔEmax=+5.86% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=2.21550 MeV, Eśr=0.00179 MeV | Emax=2.41230 MeV, Eśr=0.00017 MeV | ΔEmax=+8.88% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=2.11420 MeV, Eśr=0.00281 MeV | Emax=2.39770 MeV, Eśr=0.00004 MeV | ΔEmax=+13.4% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.5450 | 0.724% |
| 0.0315 | 25.005% |
| 0.0303 | 5.100% |
| 0.0131 | 31.457% |
| 0.0074 | 21.515% |
| 0.0042 | 32.515% |
| 0.0035 | 27.966% |
| 0.0019 | 3.577% |
| 0.0017 | 8.556% |
| 0.0013 | 6.215% |
| 0.0011 | 29.024% |
| 0.0010 | 7.343% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0018 | 2.3120 |
| 0.0018 | 2.2155 |
| 0.0028 | 2.1142 |
| 0.0383 | 2.0437 |
| 0.0046 | 1.9697 |
| 0.0017 | 1.9587 |
| 0.0211 | 1.9242 |
| 0.0013 | 1.9113 |
| 0.0159 | 1.8870 |
| 0.0185 | 1.8859 |
| 0.0042 | 1.8353 |
| 0.0025 | 1.8294 |
| 0.0019 | 1.8058 |
| 0.0019 | 1.8031 |
| 0.0061 | 1.7973 |
Ten nuklid ma kilka stanów energetycznych. g = stan podstawowy (najniższa energia). m1, m2 = metastabilne stany wzbudzone (izomery jądrowe) — rozpadają przez emisję fotonu γ lub IT do stanu niższego.
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Au-194
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 3 stan(ów); spin/parity: 1-*; T1/2: 3.802e1 h |
| NuDAT CSV | 3 stan(ów); decay: ε+β+; T1/2: 38.06 h |
| AME2020 covariance | brak diagonalnej kowariancji dla kodu 1940790 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Au-194; S(2n)=15582.4019 keV; S(2p)=11954.261 keV; Q(a)=2116.7489 keV; Q(2B-)=-5274.452 keV; Q(ep)=-4964.6161 keV; Q(B- n)=-9221.1026 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Au-194 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=1.5842 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 328.464 keV (60.4%); rekordy MF=8/MT=457: 1896 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=1.5842 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 328.464 keV (6040%); rekordy MF=8/MT=457: 1089 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=1.5842 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 328.464 keV (6040%); rekordy MF=8/MT=457: 1089 |
| ORIP/TORI gammas | 12 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.