✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 7.912e+15 Bq/g = 2.138e+5 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 1.972e+3 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0357 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 1.56 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 15, beta: 10, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1586.145 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.8913 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 8.2049 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 4.9665 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -1.5340 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 3.04 dni | 0 | 15 | 10 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 3.04 dni | 0 | 4 | 9 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 3.04 dni | 3.04 dni | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 111 %/rozpad | 170 %/rozpad | +54.2% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00196 MeV | 0.00196 MeV, I=16.7% | 0.00230 MeV, I=45.7% | ΔE=+0.34 keV; ΔI=+174% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00610 MeV | 0.00610 MeV, I=16.4% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.02620 MeV | 0.02620 MeV, I=15.3% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00392 MeV | 0.00392 MeV, I=13.2% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.16743 MeV, Eśr=0.10000 MeV | Emax=0.16743 MeV, Eśr=0.10000 MeV | ΔEmax=-8.86e-7% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.16588 MeV, Eśr=0.00160 MeV | Emax=0.16588 MeV, Eśr=0.00155 MeV | ΔEmax=-3.24e-6% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.13534 MeV, Eśr=0.02650 MeV | Emax=0.14110 MeV, Eśr=0.00006 MeV | ΔEmax=+4.26% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.7251 | 0.760% |
| 0.1540 | 8.433% |
| 0.1130 | 0.077% |
| 0.0814 | 1.576% |
| 0.0747 | 5.224% |
| 0.0702 | 1.735% |
| 0.0332 | 5.380% |
| 0.0262 | 15.259% |
| 0.0253 | 2.704% |
| 0.0217 | 2.863% |
| 0.0127 | 12.050% |
| 0.0061 | 16.387% |
| 0.0039 | 13.178% |
| 0.0024 | 8.278% |
| 0.0020 | 16.663% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.1000 | 0.1674 |
| 0.0016 | 0.1659 |
| 0.0265 | 0.1353 |
| 0.2046 | 0.0803 |
| 0.4652 | 0.0708 |
| 0.2736 | 0.0689 |
| 0.0022 | 0.0322 |
| 0.0022 | 0.0306 |
| 0.4444 | 0.0100 |
| 0.0000 | 0.0016 |
Ten nuklid ma kilka stanów energetycznych. g = stan podstawowy (najniższa energia). m1, m2 = metastabilne stany wzbudzone (izomery jądrowe) — rozpadają przez emisję fotonu γ lub IT do stanu niższego.
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Tl-201
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 1/2+*; T1/2: 3.0421e0 d |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: ε; T1/2: 3.0421 d |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 2.3190354e8 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Tl-201; S(2n)=15264.0177 keV; S(2p)=12664.9684 keV; Q(a)=1534.0571 keV; Q(2B-)=-5751.7726 keV; Q(ep)=-7229.6558 keV; Q(B- n)=-9001.2389 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Tl-201 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=3.0421 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 167.43 keV (10%); rekordy MF=8/MT=457: 133 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=3.0421 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 167.45 keV (1000%); rekordy MF=8/MT=457: 112 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=3.0421 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 167.45 keV (1000%); rekordy MF=8/MT=457: 112 |
| ORIP/TORI gammas | 15 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.