✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 5.106e+14 Bq/g = 1.380e+4 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 8.653e+1 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0492 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 1.06 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 6, beta: 5, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1601.159 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.8875 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 5.9951 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 8.2050 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | 0.3053 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 46.6 dni | 0 | 6 | 5 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 46.6 dni | 0 | 0 | 1 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 46.6 dni | 46.6 dni | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 107 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00340 MeV | 0.00340 MeV, I=27.8% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.01060 MeV | 0.01060 MeV, I=27.5% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.04350 MeV | 0.04350 MeV, I=26.4% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.16900 MeV | 0.16900 MeV, I=19.4% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.27919 MeV, Eśr=0.77300 MeV | Emax=0.27920 MeV, Eśr=0.81460 MeV | ΔEmax=+0.00251% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.08260 MeV, Eśr=0.03555 MeV | brak rekordu | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.07287 MeV, Eśr=0.08042 MeV | brak rekordu | brak porównania |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Hg-204 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.1690 | 19.366% |
| 0.1082 | 0.778% |
| 0.0435 | 26.384% |
| 0.0106 | 27.548% |
| 0.0056 | 5.520% |
| 0.0034 | 27.834% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.7730 | 0.2792 |
| 0.0355 | 0.0826 |
| 0.0804 | 0.0729 |
| 0.0474 | 0.0708 |
| 0.0722 | 0.0103 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 100% | 0.05770 | 0.21221 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Hg-203
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 3 stan(ów); spin/parity: 5/2-*; T1/2: 4.6610e1 d |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 46.612 d |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 3.0630485e6 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Hg-203; S(2n)=13749.3098 keV; S(2p)=16106.4395 keV; Q(a)=-305.4191 keV; Q(2B-)=-482.7203 keV; Q(ep)=-9866.0461 keV; Q(B- n)=-7360.1019 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Hg-203 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=46.594 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 1, max 279.1952 keV (81.56%); rekordy MF=8/MT=457: 78 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=46.594 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 1, max 279.195 keV (8148%); rekordy MF=8/MT=457: 38 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=46.594 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 1, max 279.195 keV (8148%); rekordy MF=8/MT=457: 38 |
| ORIP/TORI gammas | 6 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.