✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 2.147e+15 Bq/g = 5.803e+4 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 2.113e+3 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0218 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 6.14 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 44, beta: 24, alfa: 13 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1724.780 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.6657 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 6.6682 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 4.4775 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -5.9352 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 10.0 dni | 1 | 44 | 24 | 13 |
| TORI-22 (2004) | 10.0 dni | 1 | 0 | 91 | 43 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 10.0 dni | 10.0 dni | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 1000% | brak/σ_a, branching 1000% | ten sam tryb; Δbranch=+0% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 272 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00195 MeV | 0.00195 MeV, I=13.9% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00225 MeV | 0.00225 MeV, I=10.4% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00135 MeV | 0.00135 MeV, I=9.84% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00382 MeV | 0.00382 MeV, I=9.49% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | α 5.82900 MeV | 5.82900 MeV, I=51.6% | 5.83000 MeV, I=50.7% | ΔE=+1.00 keV; ΔI=-1.74% |
| TORI-22 (2004) | α 5.79200 MeV | 5.79200 MeV, I=18.1% | 5.79250 MeV, I=18.1% | ΔE=+0.50 keV; ΔI=-3.16e-6% |
| TORI-22 (2004) | α 5.73100 MeV | 5.73100 MeV, I=10% | 5.73100 MeV, I=0.87% | ΔE=-0.00 keV; ΔI=-91.3% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.45240 MeV, Eśr=0.00110 MeV | Emax=0.75870 MeV, Eśr=0.00005 MeV | ΔEmax=+67.7% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.25350 MeV, Eśr=0.00100 MeV | Emax=0.75370 MeV, Eśr=0.00001 MeV | ΔEmax=+197% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.19569 MeV, Eśr=0.00140 MeV | Emax=0.74700 MeV, Eśr=0.00001 MeV | ΔEmax=+282% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Widmo alfa — energie dyskretne
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 1000% | 1 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Ac-226 (m1) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.2216 | 0.890% |
| 0.1309 | 1.796% |
| 0.0672 | 0.736% |
| 0.0644 | 1.986% |
| 0.0480 | 4.426% |
| 0.0464 | 3.195% |
| 0.0231 | 2.135% |
| 0.0229 | 3.385% |
| 0.0215 | 0.726% |
| 0.0158 | 8.091% |
| 0.0150 | 6.426% |
| 0.0128 | 5.576% |
| 0.0114 | 5.825% |
| 0.0097 | 5.611% |
| 0.0097 | 6.874% |
| 0.0094 | 4.546% |
| 0.0066 | 8.976% |
| 0.0060 | 5.626% |
| 0.0048 | 5.496% |
| 0.0044 | 7.626% |
| … i 24 dalszych linii | |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0011 | 0.4524 |
| 0.0010 | 0.2535 |
| 0.0014 | 0.1957 |
| 0.0046 | 0.1880 |
| 0.0093 | 0.1652 |
| 0.0031 | 0.1573 |
| 0.0019 | 0.1540 |
| 0.0071 | 0.1501 |
| 0.0013 | 0.1450 |
| 0.0020 | 0.1382 |
| 0.0019 | 0.1238 |
| 0.0032 | 0.1115 |
| 0.0028 | 0.1084 |
| 0.0170 | 0.0998 |
| 0.0065 | 0.0995 |
Cząstki α (jądra He-4) emitowane w rozpadzie α. Widmo α jest dyskretne — każda linia odpowiada przejściu do konkretnego stanu jądra córki. Typowe energie: 4–9 MeV.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 5.8290 | 51.6% |
| 5.7920 | 18.1% |
| 5.7910 | 8.6% |
| 5.7310 | 10% |
| 5.7226 | 2.9% |
| 5.6810 | 1.4% |
| 5.6362 | 4.4% |
| 5.6080 | 1.1% |
| 5.5790 | 1.2% |
| 5.5530 | 0.1% |
| 5.4504 | 0.378% |
| 5.4440 | 0.13% |
| 5.2860 | 0.23% |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Ac-225
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 1 stan(ów); spin/parity: 3/2-; T1/2: 9.9190e0 d |
| NuDAT CSV | 2 stan(ów); decay: 14C; T1/2: 9.919 d |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 2.6088704e7 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Ac-225; S(2n)=12330.386 keV; S(2p)=11322.9665 keV; Q(a)=5935.138 keV; Q(2B-)=-2719.3351 keV; Q(ep)=-7400.2805 keV; Q(B- n)=-6429.5936 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Ac-225 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=10 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 10.642 keV (8.5%); rekordy MF=8/MT=457: 1125 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=10 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 99.89 keV (108%); rekordy MF=8/MT=457: 1163 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=10 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 99.89 keV (108%); rekordy MF=8/MT=457: 1163 |
| ORIP/TORI gammas | 44 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.