✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 1.007e+18 Bq/g = 2.722e+7 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 1.042e+6 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0196 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 6.46 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 6, beta: 10, alfa: 6 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1730.509 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.6571 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 7.1839 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 5.7286 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -6.4526 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 30.6 min | 0 | 6 | 10 | 6 |
| TORI-22 (2004) | 30.6 min | 0 | 0 | 14 | 8 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 30.6 min | 30.6 min | -2.66e-6% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 39 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.01411 MeV | 0.01411 MeV, I=11% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.03882 MeV | 0.03882 MeV, I=10.6% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.14312 MeV | 0.14312 MeV, I=9.19% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00026 MeV | 0.00026 MeV, I=6.59% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | α 6.33800 MeV | 6.33800 MeV, I=75.5% | 6.33680 MeV, I=75.5% | ΔE=-1.20 keV; ΔI=-6.32e-7% |
| TORI-22 (2004) | α 6.23400 MeV | 6.23400 MeV, I=22.8% | 6.23400 MeV, I=22.8% | ΔE=+0.00 keV; ΔI=+5.23e-8% |
| TORI-22 (2004) | α 6.10000 MeV | 6.10000 MeV, I=1.27% | 6.09900 MeV, I=1.26% | ΔE=-1.00 keV; ΔI=-0.787% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.55605 MeV, Eśr=0.00001 MeV | Emax=1.02500 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+84.3% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.24212 MeV, Eśr=0.00870 MeV | Emax=0.91370 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+277% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.20623 MeV, Eśr=0.00189 MeV | Emax=0.80270 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+289% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Widmo alfa — energie dyskretne
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Th-227 (m1) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.1431 | 9.188% |
| 0.0755 | 0.909% |
| 0.0388 | 10.630% |
| 0.0141 | 10.991% |
| 0.0098 | 0.720% |
| 0.0003 | 6.590% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0000 | 0.5561 |
| 0.0087 | 0.2421 |
| 0.0019 | 0.2062 |
| 0.0011 | 0.1903 |
| 0.0028 | 0.1310 |
| 0.0329 | 0.1111 |
| 0.0021 | 0.1000 |
| 0.0046 | 0.0885 |
| 0.0028 | 0.0854 |
| 0.0755 | 0.0123 |
Cząstki α (jądra He-4) emitowane w rozpadzie α. Widmo α jest dyskretne — każda linia odpowiada przejściu do konkretnego stanu jądra córki. Typowe energie: 4–9 MeV.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 6.3380 | 75.5% |
| 6.2340 | 22.8% |
| 6.1000 | 1.27% |
| 6.0400 | 0.187% |
| 6.0250 | 0.205% |
| 5.5414 | 0.0007% |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Th-226
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 1 stan(ów); spin/parity: 0+; T1/2: 3.070e1 m |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: ɑ; T1/2: 30.69 m |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 2.3144168e7 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Th-226; S(2n)=12940.5675 keV; S(2p)=10206.1254 keV; Q(a)=6452.5282 keV; Q(2B-)=-4131.1483 keV; Q(ep)=-6084.3654 keV; Q(B- n)=-9230.3089 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Th-226 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=30.57 min; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 111.12 keV (3.29%); rekordy MF=8/MT=457: 194 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=30.57 min; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 111.12 keV (329%); rekordy MF=8/MT=457: 137 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=30.57 min; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 111.12 keV (329%); rekordy MF=8/MT=457: 137 |
| ORIP/TORI gammas | 6 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.