✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 2.678e+12 Bq/g = 7.238e+1 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 3.549e-2 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.00277 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 0.0827 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 6, beta: 3, alfa: 3 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1736.711 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.6507 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 6.5311 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 5.1071 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -5.0422 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 21.8 lat | 1 | 6 | 3 | 3 |
| TORI-22 (2004) | 21.8 lat | 1 | 0 | 15 | 19 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 21.8 lat | 21.8 lat | +3.5e-6% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 890% | brak/σ_a, branching 890% | ten sam tryb; Δbranch=+0% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | 0.00029 b | 0.00029 b | -1.27e-6% |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 5.5 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00734 MeV | 0.00734 MeV, I=1.93% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.06876 MeV | 0.06876 MeV, I=1% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.01064 MeV | 0.01064 MeV, I=0.948% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00500 MeV | 0.00500 MeV, I=0.805% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | α 4.95050 MeV | 4.95050 MeV, I=0.676% | 4.95326 MeV, I=47.7% | ΔE=+2.76 keV; ΔI=+6.95e+3% |
| TORI-22 (2004) | α 4.93810 MeV | 4.93810 MeV, I=0.497% | 4.94070 MeV, I=39.6% | ΔE=+2.60 keV; ΔI=+7.87e+3% |
| TORI-22 (2004) | α 4.83680 MeV | 4.83680 MeV, I=0.188% | brak linii w oknie ±5.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.11535 MeV, Eśr=0.00098 MeV | Emax=0.24170 MeV, Eśr=0.00002 MeV | ΔEmax=+110% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.01736 MeV, Eśr=0.00036 MeV | Emax=0.17190 MeV, Eśr=0.00001 MeV | ΔEmax=+890% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.01300 MeV, Eśr=0.01152 MeV | Emax=0.16026 MeV, Eśr=0.00006 MeV | ΔEmax=+1.13e+3% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Widmo alfa — energie dyskretne
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 890% | 1.155 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Ac-228 (m1) | 1.38 |
| (n,γ) | Ac-228 (m2) | 98.62 |
| (n,f) | 2 fragmenty | 0.00029 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.4142 | 0.412% |
| 0.0688 | 1.002% |
| 0.0222 | 0.403% |
| 0.0106 | 0.948% |
| 0.0073 | 1.932% |
| 0.0050 | 0.805% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0010 | 0.1153 |
| 0.0004 | 0.0174 |
| 0.0115 | 0.0130 |
Cząstki α (jądra He-4) emitowane w rozpadzie α. Widmo α jest dyskretne — każda linia odpowiada przejściu do konkretnego stanu jądra córki. Typowe energie: 4–9 MeV.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 4.9505 | 0.6762% |
| 4.9381 | 0.4968% |
| 4.8368 | 0.1875% |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 54% | 0.01110 | 0.04370 |
| 35% | 0.00870 | 0.03440 |
| 10% | 0.00480 | 0.01920 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Ac-227
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 1 stan(ów); spin/parity: 3/2-*; T1/2: 2.1772e1 y |
| NuDAT CSV | 2 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 21.7725 y |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 4.2772265e6 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Ac-227; S(2n)=11930.4262 keV; S(2p)=12549.0292 keV; Q(a)=5042.2697 keV; Q(2B-)=-980.8557 keV; Q(ep)=-8959.9956 keV; Q(B- n)=-5419.4524 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Ac-227 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=21.772 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: brak w stanie podstawowym; rekordy MF=8/MT=457: 866 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=21.7715 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 37.9 keV (4.9%); rekordy MF=8/MT=457: 588 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=21.7715 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 37.9 keV (4.9%); rekordy MF=8/MT=457: 588 |
| ORIP/TORI gammas | 6 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.