✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 1.207e+15 Bq/g = 3.263e+4 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 4.008e+2 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0399 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 2.07 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 19, beta: 36, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1753.036 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.6219 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 5.7945 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 4.7008 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -5.4394 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 17.4 dni | 0 | 19 | 36 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 17.4 dni | 0 | 14 | 64 | 18 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 17.4 dni | 17.4 dni | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | 1500 b | 1500 b | +0% |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 324 %/rozpad | 708 %/rozpad | +118% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00124 MeV | 0.00124 MeV, I=52.5% | 0.00128 MeV, I=63.2% | ΔE=+0.04 keV; ΔI=+20.4% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00180 MeV | 0.00180 MeV, I=51.5% | 0.00128 MeV, I=63.2% | ΔE=-0.52 keV; ΔI=+22.8% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00219 MeV | 0.00219 MeV, I=42.3% | 0.00128 MeV, I=63.2% | ΔE=-0.91 keV; ΔI=+49.4% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00157 MeV | 0.00157 MeV, I=35.4% | 0.00128 MeV, I=63.2% | ΔE=-0.29 keV; ΔI=+78.7% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=1.07470 MeV, Eśr=0.00744 MeV | Emax=1.07468 MeV, Eśr=0.00753 MeV | ΔEmax=-0.00186% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=1.02610 MeV, Eśr=0.01444 MeV | Emax=1.02605 MeV, Eśr=0.01462 MeV | ΔEmax=-0.00488% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=1.00960 MeV, Eśr=0.01070 MeV | Emax=1.00970 MeV, Eśr=0.01083 MeV | ΔEmax=+0.0099% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Pa-231 (m1) | 0.0032 |
| (n,γ) | Pa-231 (m2) | 8.4 |
| (n,f) | 2 fragmenty | 1500 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.5514 | 0.948% |
| 0.4062 | 3.273% |
| 0.1106 | 4.802% |
| 0.0682 | 2.999% |
| 0.0409 | 5.187% |
| 0.0300 | 0.989% |
| 0.0188 | 4.620% |
| 0.0157 | 6.920% |
| 0.0119 | 10.043% |
| 0.0111 | 33.410% |
| 0.0070 | 5.031% |
| 0.0033 | 11.572% |
| 0.0032 | 11.835% |
| 0.0022 | 42.328% |
| 0.0018 | 51.485% |
| 0.0016 | 35.395% |
| 0.0016 | 29.030% |
| 0.0012 | 52.525% |
| 0.0012 | 11.957% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0074 | 1.0747 |
| 0.0144 | 1.0261 |
| 0.0107 | 1.0096 |
| 0.0049 | 0.9593 |
| 0.0157 | 0.9563 |
| 0.0016 | 0.9530 |
| 0.2878 | 0.9519 |
| 0.0814 | 0.9185 |
| 0.0576 | 0.8986 |
| 0.0147 | 0.7813 |
| 0.0187 | 0.7282 |
| 0.0016 | 0.6197 |
| 0.0013 | 0.5818 |
| 0.0107 | 0.5711 |
| 0.0020 | 0.5560 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 9.3% | 0.14870 | 0.50725 |
| 0.2% | 0.05160 | 0.19244 |
| 0.05% | 0.03620 | 0.13800 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Pa-230
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 1 stan(ów); spin/parity: 2-; T1/2: 1.74e1 d |
| NuDAT CSV | 3 stan(ów); decay: ε+β+; T1/2: 17.4 d |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 1.0636374e7 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Pa-230; S(2n)=12892.6919 keV; S(2p)=11299.053 keV; Q(a)=5439.4263 keV; Q(2B-)=-3063.0724 keV; Q(ep)=-5805.3642 keV; Q(B- n)=-7108.3949 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Pa-230 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=17.4 d; gałęzie rozpadu: 3; gamma >=0,1%: 5, max 951.88 keV (29.6239%); rekordy MF=8/MT=457: 919 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=17.4 d; gałęzie rozpadu: 3; gamma >=0,1%: brak w stanie podstawowym; rekordy MF=8/MT=457: 7 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=17.4005 d; gałęzie rozpadu: 3; gamma >=0,1%: 5, max 951.95 keV (28.62%); rekordy MF=8/MT=457: 241 |
| ORIP/TORI gammas | 19 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.