✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 1.339e+18 Bq/g = 3.619e+7 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 5.158e+4 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0121 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 0.24 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 19, beta: 24, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1771.474 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.6029 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 4.7864 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 7.7117 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -3.7449 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 22.3 min | 1 | 19 | 24 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 22.3 min | 1 | 0 | 129 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 22.3 min | 22.3 min | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 1500% | brak/σ_a, branching 1500% | ten sam tryb; Δbranch=+0% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | 15 b | 15 b | +0% |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 119 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00343 MeV | 0.00343 MeV, I=34.7% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00262 MeV | 0.00262 MeV, I=8.51% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00743 MeV | 0.00743 MeV, I=8.11% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00358 MeV | 0.00358 MeV, I=7.79% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.89010 MeV, Eśr=0.00140 MeV | Emax=1.20100 MeV, Eśr=0.00007 MeV | ΔEmax=+34.9% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.76440 MeV, Eśr=0.00120 MeV | Emax=1.14400 MeV, Eśr=0.00003 MeV | ΔEmax=+49.7% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.66980 MeV, Eśr=0.00680 MeV | Emax=1.09250 MeV, Eśr=0.00007 MeV | ΔEmax=+63.1% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 1500% | 1 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Th-234 (m2) | 100 |
| (n,f) | 2 fragmenty | 15 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.5200 | 0.131% |
| 0.1630 | 0.285% |
| 0.0814 | 0.968% |
| 0.0702 | 3.605% |
| 0.0585 | 0.827% |
| 0.0305 | 6.540% |
| 0.0198 | 2.401% |
| 0.0193 | 5.178% |
| 0.0114 | 5.359% |
| 0.0074 | 8.114% |
| 0.0071 | 5.576% |
| 0.0036 | 7.794% |
| 0.0034 | 34.660% |
| 0.0031 | 6.933% |
| 0.0026 | 8.512% |
| 0.0012 | 1.203% |
| 0.0011 | 7.331% |
| 0.0010 | 6.640% |
| 0.0002 | 7.080% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0014 | 0.8901 |
| 0.0012 | 0.7644 |
| 0.0068 | 0.6698 |
| 0.0016 | 0.5952 |
| 0.0021 | 0.4990 |
| 0.0017 | 0.4908 |
| 0.0188 | 0.4847 |
| 0.0140 | 0.4592 |
| 0.0015 | 0.4477 |
| 0.0023 | 0.4410 |
| 0.0012 | 0.3599 |
| 0.0016 | 0.1951 |
| 0.0013 | 0.1905 |
| 0.0013 | 0.1707 |
| 0.0034 | 0.1692 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 30% | 0.41460 | 1.24520 |
| 51% | 0.41210 | 1.23860 |
| 13% | 0.37850 | 1.15050 |
| 1.9% | 0.35050 | 1.07600 |
| 1.2% | 0.24860 | 0.79738 |
| 0.29% | 0.24610 | 0.79060 |
| 0.172% | 0.22788 | 0.72030 |
| 1.7% | 0.21120 | 0.69129 |
| 0.23% | 0.20030 | 0.65972 |
| 1.6% | 0.14020 | 0.48073 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Th-233
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 1/2+; T1/2: 2.183e1 m |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 21.83 m |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 2.3360972e6 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Th-233; S(2n)=11226.8043 keV; S(2p)=14062.7879 keV; Q(a)=3744.7638 keV; Q(2B-)=1812.5313 keV; Q(ep)=-9054.284 keV; Q(B- n)=-5286.2244 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Th-233 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=22.3 min; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 86.48 keV (5.6924%); rekordy MF=8/MT=457: 1202 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=22.15 min; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 29.373 keV (217%); rekordy MF=8/MT=457: 905 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=22.15 min; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 29.373 keV (217%); rekordy MF=8/MT=457: 905 |
| ORIP/TORI gammas | 19 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.