✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 7.396e+16 Bq/g = 1.999e+6 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 5.555e+4 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.274 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 4.69 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 114, beta: 186, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1777.156 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.5947 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 5.2218 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 5.6818 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -4.0756 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 6.7 h | 0 | 114 | 186 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 6.7 h | 0 | 0 | 346 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 6.7 h | 6.7 h | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | 5000 b | 5000 b | +0% |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 1.6e+3 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00101 MeV | 0.00101 MeV, I=49.6% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.01626 MeV | 0.01626 MeV, I=45.4% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00459 MeV | 0.00459 MeV, I=45.3% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00157 MeV | 0.00157 MeV, I=45% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=1.92600 MeV, Eśr=0.00510 MeV | Emax=2.07220 MeV, Eśr=0.00004 MeV | ΔEmax=+7.59% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=1.90500 MeV, Eśr=0.00286 MeV | Emax=1.98960 MeV, Eśr=0.00007 MeV | ΔEmax=+4.44% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=1.89710 MeV, Eśr=0.00153 MeV | Emax=1.97740 MeV, Eśr=0.00016 MeV | ΔEmax=+4.23% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Pa-235 (m2) | 100 |
| (n,f) | 2 fragmenty | 5000 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 1.1363 | 1.360% |
| 0.4862 | 7.810% |
| 0.2544 | 9.844% |
| 0.2040 | 13.120% |
| 0.1570 | 9.466% |
| 0.1346 | 9.431% |
| 0.1185 | 11.100% |
| 0.1027 | 11.159% |
| 0.0977 | 13.094% |
| 0.0655 | 7.039% |
| 0.0546 | 11.079% |
| 0.0509 | 9.842% |
| 0.0490 | 9.986% |
| 0.0354 | 10.364% |
| 0.0351 | 5.793% |
| 0.0326 | 6.300% |
| 0.0271 | 14.715% |
| 0.0247 | 4.534% |
| 0.0209 | 5.509% |
| 0.0200 | 20.544% |
| … i 94 dalszych linii | |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0051 | 1.9260 |
| 0.0029 | 1.9050 |
| 0.0015 | 1.8971 |
| 0.0019 | 1.8901 |
| 0.0031 | 1.7973 |
| 0.0010 | 1.7723 |
| 0.0026 | 1.7560 |
| 0.0010 | 1.7417 |
| 0.0010 | 1.7376 |
| 0.0015 | 1.6998 |
| 0.0122 | 1.6946 |
| 0.0051 | 1.6862 |
| 0.0122 | 1.6685 |
| 0.0015 | 1.6560 |
| 0.0041 | 1.6380 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 0.8% | 0.41890 | 1.25920 |
| 1.7% | 0.41330 | 1.24440 |
| 6.2% | 0.41070 | 1.23780 |
| 10% | 0.39000 | 1.18300 |
| 2.3% | 0.37290 | 0.83339 |
| 7.7% | 0.36430 | 0.81039 |
| 0.96% | 0.29660 | 0.76763 |
| 3.8% | 0.21760 | 0.71124 |
| 16% | 0.19810 | 0.71069 |
| 4.2% | 0.15080 | 0.69439 |
Ten nuklid ma kilka stanów energetycznych. g = stan podstawowy (najniższa energia). m1, m2 = metastabilne stany wzbudzone (izomery jądrowe) — rozpadają przez emisję fotonu γ lub IT do stanu niższego.
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Pa-234
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 4+; T1/2: 6.70e0 h |
| NuDAT CSV | 3 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 6.671 h |
| AME2020 covariance | brak diagonalnej kowariancji dla kodu 2340910 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Pa-234; S(2n)=11750.3149 keV; S(2p)=13393.4953 keV; Q(a)=4075.5678 keV; Q(2B-)=384.0643 keV; Q(ep)=-8258.1386 keV; Q(B- n)=-4651.5592 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Pa-234 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=6.7 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 131.3 keV (18.55%); rekordy MF=8/MT=457: 3602 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=6.7 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 131.3 keV (1820%); rekordy MF=8/MT=457: 2841 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=6.7 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 131.3 keV (1820%); rekordy MF=8/MT=457: 2841 |
| ORIP/TORI gammas | 114 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.