← Karta nuklidów / U (Z=92)

U-235
Z = 92 | A = 235 | N = 143 | Stan: g
T½ = 703.3 My (czas po którym połowa atomów ulega przemianie)
Masa atomowa nuklidu: 235.04392812 u (AME2020 z defektu masy)

✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja

🔗 Graf łańcucha (ChainFinder)⏱ Symulacja transmutacji (ChainSolver)Dokumentacja
Co ten nuklid wnosi do aktywności, ciepła i dawki
Aktywność właściwa 1 g8.003e+4 Bq/g = 2.163e-6 Ci/g
Ciepło rozpadu 1 g7.195e-8 W/g
Energia gamma na rozpad0.042 MeV/rozpad
Energia ujęta w widmach5.61 MeV/rozpad
Liczba rekordów widmowychgamma: 38, beta: 17, alfa: 14

To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.

Energia wiązania i energie separacji

Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.

Energia wiązania B1783.865 MeV (AME2020)
B/A7.5909 MeV/nukleon
S_n - Oderwanie neutronu
S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1)		5.2975 MeV [AME2020]
S_p - Oderwanie protonu
S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1)		6.7092 MeV [AME2020]
S_alpha - Oderwanie cząstki alfa
S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4)		-4.6779 MeV [AME2020]

Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.

Porównanie dostępnych baz dla tego samego nuklidu
BazaT½rozpadygammabetaalfa
ORIP_XXI 2019 (aktywna)703.3 My1381714
TORI-22 (2004)703.3 My107112

Różnice liczbowe względem aktywnej bazy

BazaWielkośćAktywna bazaPorównywana bazaRóżnica
TORI-22 (2004)T½703.3 My703.3 My-2.63e-6%
TORI-22 (2004)Dominujący rozpadbrak/σ_a, branching 98.3%brak/σ_a, branching 98.3%ten sam tryb; Δbranch=+3.1e-6%
TORI-22 (2004)σ(n,f)582.6 b582.6 b-4.19e-6%
TORI-22 (2004)Suma intensywności gamma292 %/rozpad0 %/rozpad-100%
TORI-22 (2004)γ 0.00133 MeV0.00133 MeV, I=19.7%brak linii w oknie ±1.0 keVbrak dopasowania
TORI-22 (2004)γ 0.00381 MeV0.00381 MeV, I=18.2%brak linii w oknie ±1.0 keVbrak dopasowania
TORI-22 (2004)γ 0.00328 MeV0.00328 MeV, I=17.9%brak linii w oknie ±1.0 keVbrak dopasowania
TORI-22 (2004)γ 0.01004 MeV0.01004 MeV, I=16.3%brak linii w oknie ±1.0 keVbrak dopasowania
TORI-22 (2004)α 4.39600 MeV4.39600 MeV, I=55%4.39780 MeV, I=55%ΔE=+1.80 keV; ΔI=+2.17e-6%
TORI-22 (2004)α 4.36400 MeV4.36400 MeV, I=11%4.36610 MeV, I=17%ΔE=+2.10 keV; ΔI=+54.5%
TORI-22 (2004)α 4.37000 MeV4.37000 MeV, I=6%4.36610 MeV, I=17%ΔE=-3.90 keV; ΔI=+183%
TORI-22 (2004)β Emax #1Emax=0.22138 MeV, Eśr=0.00100 MeVEmax=0.79470 MeV, Eśr=0.00001 MeVΔEmax=+259%
TORI-22 (2004)β Emax #2Emax=0.20531 MeV, Eśr=0.04700 MeVEmax=0.74250 MeV, Eśr=0.00000 MeVΔEmax=+262%
TORI-22 (2004)β Emax #3Emax=0.20212 MeV, Eśr=0.01000 MeVEmax=0.51720 MeV, Eśr=0.00000 MeVΔEmax=+156%

Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.

Wykresy widm: U-235

Widmo gamma — energia i intensywność

Widmo beta — energia maksymalna

Widmo alfa — energie dyskretne

Tryby rozpadu

Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].

TrybOpisBranchingσ pochł. [b]
?—98.3%0.9898
Przekroje czynne na neutrony

Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).

ReakcjaProduktσ [b]
(n,γ)U-236 (m1)100
(n,f)2 fragmenty582.6
Linie gamma (promieniowanie γ)

Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.

Energia [MeV]Intensywność
0.68001.441%
0.28530.948%
0.19562.149%
0.17601.108%
0.06683.678%
0.06562.637%
0.04967.406%
0.04155.223%
0.04043.083%
0.01743.363%
0.01723.411%
0.01202.093%
0.01136.752%
0.01104.612%
0.01109.247%
0.010016.324%
0.00877.562%
0.00607.305%
0.00575.370%
0.00529.953%
… i 18 dalszych linii
Widmo beta (cząstki β⁻)

Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).

E śr. [MeV]E_max [MeV]
0.00100.2214
0.04700.2053
0.01000.2021
0.00590.1949
0.00920.1903
0.54000.1857
0.00400.1827
0.04700.1633
0.10500.1438
0.00220.1408
0.00150.1200
0.01500.1091
0.02060.1050
0.04460.0934
0.02730.0900
Linie alfa (cząstki α)

Cząstki α (jądra He-4) emitowane w rozpadzie α. Widmo α jest dyskretne — każda linia odpowiada przejściu do konkretnego stanu jądra córki. Typowe energie: 4–9 MeV.

Energia [MeV]Intensywność
4.59805%
4.55604.2%
4.50201.7%
4.43500.7%
4.41402.1%
4.396055%
4.37006%
4.364011%
4.34401.5%
4.32504.6%
4.27100.4%
4.21900.9%
4.21705.7%
4.15000.9%
Stany izomeryczne

Ten nuklid ma kilka stanów energetycznych. g = stan podstawowy (najniższa energia). m1, m2 = metastabilne stany wzbudzone (izomery jądrowe) — rozpadają przez emisję fotonu γ lub IT do stanu niższego.

U-235g  703.3 MyU-235m1  25.0 min

Dane źródłowe i granice precyzji

Masy i niepewności dla U-235

AME2020 massesB/A i defekt masy dostępne
NUBASE20203 stan(ów); spin/parity: 7/2-*; T1/2: 7.04e2 My
NuDAT CSV6 stan(ów); decay: 20Ne; T1/2: 7.04e+08 y
AME2020 covariancewariancja diagonalna: 1.4357925e6 nano-u^2
AME2020 rct1/rct22 wiersz(e) reakcji/separacji dla U-235; S(2n)=12142.9649 keV; S(2p)=12390.8022 keV; Q(a)=4678.0559 keV; Q(2B-)=-1263.564 keV; Q(ep)=-6983.1469 keV; Q(B- n)=-7107.3413 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie

Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.

Widma gamma, identyfikacja i kalibracja

Nuklid kontrolnyU-235
NuDAT/NUBASEźródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła
ENDF/B-VIII.1 decayT1/2=7.038e+8 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 185.715 keV (57.2%); rekordy MF=8/MT=457: 789
JEFF-4.0 decayT1/2=7.038e+8 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 185.714 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 514
FISPACT decay_2020T1/2=7.038e+8 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 185.714 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 514
ORIP/TORI gammas38 linii gamma w aktywnej bazie głównej

Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.

Audyt modelu: NKE — karta nuklidów

Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.

Najważniejsze uproszczenia

  • Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
  • Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
  • Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.

Co można liczyć dokładniej

  • Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
  • Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
  • Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.