✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 3.642e+8 Bq/g = 9.843e-3 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 1.553e-4 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.189 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 2.66 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 22, beta: 14, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1788.695 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.5792 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 5.7361 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 4.8295 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -5.0068 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 153.9 ky | 1 | 22 | 14 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 153.9 ky | 1 | 3 | 10 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 153.9 ky | 153.9 ky | +7.64e-7% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 701% | brak/σ_a, branching 701% | ten sam tryb; Δbranch=+0% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | 2500 b | 2500 b | +0% |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 183 %/rozpad | 148 %/rozpad | -19% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.03285 MeV | 0.03285 MeV, I=15.9% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00210 MeV | 0.00210 MeV, I=15.8% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.08805 MeV | 0.08805 MeV, I=15.5% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00552 MeV | 0.00552 MeV, I=15.4% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.16031 MeV, Eśr=0.27603 MeV | Emax=0.68759 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+329% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.16000 MeV, Eśr=0.01424 MeV | Emax=0.64235 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+301% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.11700 MeV, Eśr=0.00062 MeV | Emax=0.16031 MeV, Eśr=0.31520 MeV | ΔEmax=+37% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 701% | 0.9994 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Np-237 (m1) | 0.16 |
| (n,γ) | Np-237 (m2) | 12.5 |
| (n,f) | 2 fragmenty | 2500 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 1.0296 | 0.989% |
| 0.6659 | 2.349% |
| 0.6058 | 8.248% |
| 0.3174 | 13.855% |
| 0.2442 | 3.969% |
| 0.1676 | 9.868% |
| 0.0881 | 15.476% |
| 0.0649 | 2.150% |
| 0.0632 | 10.279% |
| 0.0604 | 7.690% |
| 0.0589 | 1.030% |
| 0.0585 | 4.470% |
| 0.0328 | 15.887% |
| 0.0240 | 3.867% |
| 0.0198 | 13.690% |
| 0.0169 | 9.407% |
| 0.0157 | 7.260% |
| 0.0065 | 9.844% |
| 0.0055 | 15.407% |
| 0.0028 | 3.818% |
| … i 2 dalszych linii | |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.2760 | 0.1603 |
| 0.0142 | 0.1600 |
| 0.0006 | 0.1170 |
| 0.1562 | 0.1110 |
| 0.0747 | 0.1042 |
| 0.0013 | 0.1038 |
| 0.0052 | 0.1000 |
| 0.0008 | 0.0995 |
| 0.3355 | 0.0984 |
| 0.2070 | 0.0947 |
| 0.0015 | 0.0452 |
| 0.0001 | 0.0446 |
| 0.0884 | 0.0143 |
| 1.3104 | 0.0136 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 5% | 0.10560 | 0.35500 |
| 5% | 0.05230 | 0.19500 |
Ten nuklid ma kilka stanów energetycznych. g = stan podstawowy (najniższa energia). m1, m2 = metastabilne stany wzbudzone (izomery jądrowe) — rozpadają przez emisję fotonu γ lub IT do stanu niższego.
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Np-236
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 3 stan(ów); spin/parity: (6-); T1/2: 1.53e2 ky |
| NuDAT CSV | 5 stan(ów); decay: ɑ; T1/2: 1.55e+05 y |
| AME2020 covariance | brak diagonalnej kowariancji dla kodu 2360930 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Np-236; S(2n)=12719.3481 keV; S(2p)=11538.7184 keV; Q(a)=5006.629 keV; Q(ep)=-6199.7782 keV; Q(B- n)=-6875.5708 keV; S(n)=5736.2687 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Np-236 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=1.530e+5 y; gałęzie rozpadu: 3; gamma >=0,1%: 5, max 160.33 keV (31.3269%); rekordy MF=8/MT=457: 205 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=1.550e+5 y; gałęzie rozpadu: 3; gamma >=0,1%: 5, max 160.307 keV (3180.13%); rekordy MF=8/MT=457: 159 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=1.550e+5 y; gałęzie rozpadu: 3; gamma >=0,1%: 5, max 160.307 keV (3180.13%); rekordy MF=8/MT=457: 159 |
| ORIP/TORI gammas | 22 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.