✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 4.510e+14 Bq/g = 1.219e+4 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 7.232e+1 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.00861 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 1 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 9, beta: 7, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1794.270 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.5708 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 5.8810 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 5.5754 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -5.7478 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 45.2 dni | 0 | 9 | 7 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 45.2 dni | 0 | 6 | 39 | 10 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 45.2 dni | 45.2 dni | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | 2455 b | 2455 b | +0% |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 29.6 %/rozpad | 89.2 %/rozpad | +201% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00924 MeV | 0.00924 MeV, I=7.43% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00246 MeV | 0.00246 MeV, I=5.8% | 0.00260 MeV, I=14.4% | ΔE=+0.14 keV; ΔI=+149% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00699 MeV | 0.00699 MeV, I=5.38% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.02823 MeV | 0.02823 MeV, I=3.71% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.11400 MeV, Eśr=0.09660 MeV | Emax=0.52110 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+357% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.10107 MeV, Eśr=0.20645 MeV | Emax=0.50390 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+399% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.09708 MeV, Eśr=0.12779 MeV | Emax=0.46310 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+377% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Pu-238 (m1) | 0.0042 |
| (n,f) | 2 fragmenty | 2455 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.3804 | 1.010% |
| 0.1169 | 1.078% |
| 0.0392 | 2.748% |
| 0.0282 | 3.711% |
| 0.0161 | 0.392% |
| 0.0092 | 7.430% |
| 0.0070 | 5.381% |
| 0.0055 | 2.062% |
| 0.0025 | 5.804% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0966 | 0.1140 |
| 0.2064 | 0.1011 |
| 0.1278 | 0.0971 |
| 0.0328 | 0.0595 |
| 0.0008 | 0.0332 |
| 0.0024 | 0.0263 |
| 0.5254 | 0.0139 |
Ten nuklid ma kilka stanów energetycznych. g = stan podstawowy (najniższa energia). m1, m2 = metastabilne stany wzbudzone (izomery jądrowe) — rozpadają przez emisję fotonu γ lub IT do stanu niższego.
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Pu-237
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 3 stan(ów); spin/parity: 7/2-; T1/2: 4.564e1 d |
| NuDAT CSV | 3 stan(ów); decay: ɑ; T1/2: 45.64 d |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 3.3178975e6 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Pu-237; S(2n)=13233.3202 keV; S(2p)=10405.0622 keV; Q(a)=5747.6353 keV; Q(2B-)=-4155.4891 keV; Q(ep)=-4641.8908 keV; S(n)=5881.164 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Pu-237 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=45.64 d; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 2, max 59.5409 keV (3.2799%); rekordy MF=8/MT=457: 244 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=45.3 d; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 4, max 59.536 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 386 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=45.3 d; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 4, max 59.536 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 386 |
| ORIP/TORI gammas | 9 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.