✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 6.342e+11 Bq/g = 1.714e+1 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 5.702e-1 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.00826 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 5.61 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 3, beta: 2, alfa: 4 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1801.270 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.5684 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 7.0000 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 5.9975 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -5.5933 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 87.6 lat | 1 | 3 | 2 | 4 |
| TORI-22 (2004) | 87.6 lat | 1 | 0 | 33 | 15 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 87.6 lat | 87.6 lat | +2.89e-6% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 540% | brak/σ_a, branching 540% | ten sam tryb; Δbranch=+0% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | 17.9 b | 17.9 b | -2.13e-6% |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 6.95 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.07566 MeV | 0.07566 MeV, I=3.79% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.20670 MeV | 0.20670 MeV, I=2.17% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.09095 MeV | 0.09095 MeV, I=0.989% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | α 5.49920 MeV | 5.49920 MeV, I=71.6% | 5.49903 MeV, I=70.9% | ΔE=-0.17 keV; ΔI=-0.964% |
| TORI-22 (2004) | α 5.45650 MeV | 5.45650 MeV, I=28.3% | 5.45630 MeV, I=29% | ΔE=-0.20 keV; ΔI=+2.4% |
| TORI-22 (2004) | α 5.35770 MeV | 5.35770 MeV, I=0.1% | 5.35770 MeV, I=0.105% | ΔE=-0.00 keV; ΔI=+5% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.05530 MeV, Eśr=0.00047 MeV | Emax=1.08540 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+1.86e+3% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.01360 MeV, Eśr=0.11575 MeV | Emax=1.04170 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+7.56e+3% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Widmo alfa — energie dyskretne
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 540% | 0.9565 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Pu-239 (m1) | 100 |
| (n,f) | 2 fragmenty | 17.9 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.2067 | 2.172% |
| 0.0909 | 0.989% |
| 0.0757 | 3.793% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0005 | 0.0553 |
| 0.1158 | 0.0136 |
Cząstki α (jądra He-4) emitowane w rozpadzie α. Widmo α jest dyskretne — każda linia odpowiada przejściu do konkretnego stanu jądra córki. Typowe energie: 4–9 MeV.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 5.4992 | 71.6% |
| 5.4565 | 28.3% |
| 5.3577 | 0.1% |
| 5.1875 | 0.0031% |
Ten nuklid ma kilka stanów energetycznych. g = stan podstawowy (najniższa energia). m1, m2 = metastabilne stany wzbudzone (izomery jądrowe) — rozpadają przez emisję fotonu γ lub IT do stanu niższego.
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Pu-238
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 1 stan(ów); spin/parity: 0+; T1/2: 8.77e1 y |
| NuDAT CSV | 4 stan(ów); decay: Si; T1/2: 87.7 y |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 1.4926246e6 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Pu-238; S(2n)=12880.9961 keV; S(2p)=10859.3759 keV; Q(a)=5593.2729 keV; Q(2B-)=-3282.055 keV; Q(ep)=-6515.9559 keV; S(n)=6999.8321 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Pu-238 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=87.7 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: brak w stanie podstawowym; rekordy MF=8/MT=457: 477 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=87.6981 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: brak w stanie podstawowym; rekordy MF=8/MT=457: 393 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=87.6981 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: brak w stanie podstawowym; rekordy MF=8/MT=457: 393 |
| ORIP/TORI gammas | 3 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.