✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 8.578e+15 Bq/g = 2.318e+5 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 2.493e+3 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.128 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 1.81 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 39, beta: 18, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1806.976 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.5606 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 6.2149 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 5.2858 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -4.5970 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 2.36 dni | 1 | 39 | 18 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 2.36 dni | 1 | 0 | 38 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 2.36 dni | 2.36 dni | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 36% | brak/σ_a, branching 36% | ten sam tryb; Δbranch=+0% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 410 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00316 MeV | 0.00316 MeV, I=27.6% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00847 MeV | 0.00847 MeV, I=27.2% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.03469 MeV | 0.03469 MeV, I=25.5% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00419 MeV | 0.00419 MeV, I=22.7% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.33430 MeV, Eśr=0.02030 MeV | Emax=0.50398 MeV, Eśr=0.00001 MeV | ΔEmax=+50.8% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.31588 MeV, Eśr=0.01593 MeV | Emax=0.49880 MeV, Eśr=0.00001 MeV | ΔEmax=+57.9% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.28541 MeV, Eśr=0.00775 MeV | Emax=0.49780 MeV, Eśr=0.00003 MeV | ΔEmax=+74.4% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 36% | 1 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Np-240 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.6204 | 0.193% |
| 0.4119 | 1.030% |
| 0.2474 | 3.418% |
| 0.2304 | 10.637% |
| 0.1720 | 15.579% |
| 0.0951 | 2.631% |
| 0.0885 | 8.793% |
| 0.0733 | 1.247% |
| 0.0689 | 5.134% |
| 0.0656 | 4.474% |
| 0.0641 | 2.157% |
| 0.0499 | 8.303% |
| 0.0462 | 20.509% |
| 0.0347 | 25.451% |
| 0.0340 | 4.348% |
| 0.0263 | 5.571% |
| 0.0217 | 3.873% |
| 0.0183 | 6.191% |
| 0.0178 | 18.665% |
| 0.0136 | 10.020% |
| … i 19 dalszych linii | |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0203 | 0.3343 |
| 0.0159 | 0.3159 |
| 0.0078 | 0.2854 |
| 0.1410 | 0.2776 |
| 0.0010 | 0.2544 |
| 0.1072 | 0.2282 |
| 0.0034 | 0.2264 |
| 0.0324 | 0.2097 |
| 0.0011 | 0.1817 |
| 0.0039 | 0.1515 |
| 0.1113 | 0.1170 |
| 0.2270 | 0.1061 |
| 0.2365 | 0.1038 |
| 0.1471 | 0.0995 |
| 0.0096 | 0.0615 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 4% | 0.21780 | 0.71354 |
| 52% | 0.12530 | 0.43595 |
| 7.1% | 0.11120 | 0.39129 |
| 35% | 0.09210 | 0.32981 |
| 0.0341% | 0.05982 | 0.21940 |
| 1.96% | 0.05650 | 0.20957 |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Np-239
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 1 stan(ów); spin/parity: 5/2+*; T1/2: 2.356e0 d |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 2.3558 d |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 1.9779786e6 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Np-239; S(2n)=11703.2307 keV; S(2p)=12794.561 keV; Q(a)=4597.1881 keV; Q(2B-)=-79.3554 keV; Q(ep)=-8872.0096 keV; Q(B- n)=-4923.4616 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Np-239 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=2.356 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 106.123 keV (26.3%); rekordy MF=8/MT=457: 479 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=2.356 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 106.125 keV (2590%); rekordy MF=8/MT=457: 306 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=2.356 d; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 106.125 keV (2590%); rekordy MF=8/MT=457: 306 |
| ORIP/TORI gammas | 39 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.