✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 1.271e+11 Bq/g = 3.435e+0 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 1.287e-1 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0294 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 6.32 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 16, beta: 5, alfa: 6 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1817.930 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.5433 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 6.6471 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 4.4799 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -5.6378 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 431.9 lat | 1 | 16 | 5 | 6 |
| TORI-22 (2004) | 431.9 lat | 1 | 0 | 164 | 32 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 431.9 lat | 431.9 lat | -1.64e-6% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 533% | brak/σ_a, branching 533% | ten sam tryb; Δbranch=+0% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | 3.2 b | 3.2 b | +1.49e-6% |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 59.1 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00104 MeV | 0.00104 MeV, I=9.32% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00271 MeV | 0.00271 MeV, I=7.65% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.02693 MeV | 0.02693 MeV, I=5.8% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.07647 MeV | 0.07647 MeV, I=5.38% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | α 5.48570 MeV | 5.48570 MeV, I=85.2% | 5.48556 MeV, I=84.5% | ΔE=-0.14 keV; ΔI=-0.822% |
| TORI-22 (2004) | α 5.44300 MeV | 5.44300 MeV, I=12.8% | 5.44280 MeV, I=13% | ΔE=-0.20 keV; ΔI=+1.56% |
| TORI-22 (2004) | α 5.38800 MeV | 5.38800 MeV, I=1.4% | 5.38823 MeV, I=1.6% | ΔE=+0.23 keV; ΔI=+14.3% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.06923 MeV, Eśr=0.00179 MeV | Emax=1.01470 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+1.37e+3% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.05954 MeV, Eśr=0.35900 MeV | Emax=0.95570 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+1.51e+3% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.03320 MeV, Eśr=0.00106 MeV | Emax=0.94570 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+2.75e+3% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Widmo alfa — energie dyskretne
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 533% | 0.9998 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Am-242 (m1) | 100 |
| (n,f) | 2 fragmenty | 3.2 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.3092 | 1.010% |
| 0.3087 | 3.711% |
| 0.1608 | 0.392% |
| 0.1484 | 1.078% |
| 0.0905 | 2.100% |
| 0.0765 | 5.381% |
| 0.0552 | 2.062% |
| 0.0497 | 2.748% |
| 0.0319 | 3.770% |
| 0.0269 | 5.804% |
| 0.0162 | 2.030% |
| 0.0089 | 3.313% |
| 0.0059 | 3.701% |
| 0.0033 | 4.984% |
| 0.0027 | 7.654% |
| 0.0010 | 9.325% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0018 | 0.0692 |
| 0.3590 | 0.0595 |
| 0.0011 | 0.0332 |
| 0.0240 | 0.0263 |
| 0.4270 | 0.0139 |
Cząstki α (jądra He-4) emitowane w rozpadzie α. Widmo α jest dyskretne — każda linia odpowiada przejściu do konkretnego stanu jądra córki. Typowe energie: 4–9 MeV.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 5.5443 | 0.34% |
| 5.5120 | 0.2% |
| 5.4857 | 85.2% |
| 5.4430 | 12.8% |
| 5.3880 | 1.4% |
| 5.3082 | 0.0339% |
Ten nuklid ma kilka stanów energetycznych. g = stan podstawowy (najniższa energia). m1, m2 = metastabilne stany wzbudzone (izomery jądrowe) — rozpadają przez emisję fotonu γ lub IT do stanu niższego.
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Am-241
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 5/2-*; T1/2: 4.326e2 y |
| NuDAT CSV | 2 stan(ów); decay: ɑ; T1/2: 432.6 y |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 1.4281122e6 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Am-241; S(2n)=12598.6607 keV; S(2p)=10954.6114 keV; Q(a)=5637.8203 keV; Q(ep)=-6670.8645 keV; Q(B- n)=-6861.2048 keV; S(n)=6647.0921 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Am-241 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=432.5994 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 3, max 59.5409 keV (35.9%); rekordy MF=8/MT=457: 1292 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=432.7991 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 59.5412 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 1459 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=432.7991 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 59.5412 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 1459 |
| ORIP/TORI gammas | 16 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.