✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 1.226e+14 Bq/g = 3.314e+3 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 1.224e+2 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.00755 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 6.23 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 3, beta: 2, alfa: 3 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1823.350 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.5345 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 6.9696 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 5.4197 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -6.2156 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 162.8 dni | 1 | 3 | 2 | 3 |
| TORI-22 (2004) | 162.8 dni | 1 | 0 | 29 | 8 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 162.8 dni | 162.8 dni | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 16% | brak/σ_a, branching 16% | ten sam tryb; Δbranch=+0% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | 5 b | 5 b | +0% |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 6.94 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.07128 MeV | 0.07128 MeV, I=3.81% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.19239 MeV | 0.19239 MeV, I=2.1% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.07696 MeV | 0.07696 MeV, I=1.03% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | α 6.11290 MeV | 6.11290 MeV, I=74.1% | 6.11272 MeV, I=74% | ΔE=-0.18 keV; ΔI=-0.135% |
| TORI-22 (2004) | α 6.06960 MeV | 6.06960 MeV, I=25.9% | 6.06942 MeV, I=25% | ΔE=-0.18 keV; ΔI=-3.47% |
| TORI-22 (2004) | α 5.94850 MeV | 5.94850 MeV, I=0.0399% | brak linii w oknie ±5.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.05925 MeV, Eśr=0.00039 MeV | Emax=1.22870 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+1.97e+3% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.01430 MeV, Eśr=0.11543 MeV | Emax=1.22000 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+8.43e+3% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Widmo alfa — energie dyskretne
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 16% | 0.9938 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Cm-243 (m1) | 100 |
| (n,f) | 2 fragmenty | 5 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.1924 | 2.098% |
| 0.0770 | 1.030% |
| 0.0713 | 3.815% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0004 | 0.0592 |
| 0.1154 | 0.0143 |
Cząstki α (jądra He-4) emitowane w rozpadzie α. Widmo α jest dyskretne — każda linia odpowiada przejściu do konkretnego stanu jądra córki. Typowe energie: 4–9 MeV.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 6.1129 | 74.1% |
| 6.0696 | 25.9% |
| 5.9485 | 0.0399% |
Ten nuklid ma kilka stanów energetycznych. g = stan podstawowy (najniższa energia). m1, m2 = metastabilne stany wzbudzone (izomery jądrowe) — rozpadają przez emisję fotonu γ lub IT do stanu niższego.
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Cm-242
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 0+; T1/2: 1.628e2 d |
| NuDAT CSV | 3 stan(ów); decay: SF; T1/2: 162.88 d |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 1.5001992e6 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Cm-242; S(2n)=13063.1593 keV; S(2p)=9899.5624 keV; Q(a)=6215.6349 keV; Q(2B-)=-4583.2827 keV; Q(ep)=-5440.3874 keV; S(n)=6969.389 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Cm-242 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=162.94 d; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: brak w stanie podstawowym; rekordy MF=8/MT=457: 424 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=162.9306 d; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 44.08 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 337 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=162.9306 d; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 44.08 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 337 |
| ORIP/TORI gammas | 3 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.