✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 7.391e+9 Bq/g = 1.998e-1 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 7.588e-3 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0253 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 6.41 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 13, beta: 7, alfa: 6 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1829.832 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.5302 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 6.3645 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 4.8309 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -5.4391 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 7.36 ky | 1 | 13 | 7 | 6 |
| TORI-22 (2004) | 7.36 ky | 1 | 0 | 19 | 15 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 7.36 ky | 7.36 ky | -1.1e-7% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | α, branching 71.3% | α, branching 71.3% | ten sam tryb; Δbranch=+4.28e-6% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | 0.1983 b | 0.1983 b | +2.02e-6% |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 51.4 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00106 MeV | 0.00106 MeV, I=7.61% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.01208 MeV | 0.01208 MeV, I=7.32% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.03419 MeV | 0.03419 MeV, I=6.89% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.13860 MeV | 0.13860 MeV, I=5.22% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | α 5.27540 MeV | 5.27540 MeV, I=87.9% | 5.27530 MeV, I=87.4% | ΔE=-0.10 keV; ΔI=-0.569% |
| TORI-22 (2004) | α 5.23350 MeV | 5.23350 MeV, I=10.6% | 5.23330 MeV, I=11% | ΔE=-0.20 keV; ΔI=+3.77% |
| TORI-22 (2004) | α 5.18100 MeV | 5.18100 MeV, I=1.1% | 5.18100 MeV, I=1.1% | ΔE=+0.00 keV; ΔI=-5.42e-7% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.14218 MeV, Eśr=0.00125 MeV | Emax=0.66224 MeV, Eśr=0.00001 MeV | ΔEmax=+366% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.11766 MeV, Eśr=0.00554 MeV | Emax=0.63109 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+436% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.08672 MeV, Eśr=0.00337 MeV | Emax=0.58777 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+578% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Widmo alfa — energie dyskretne
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| α | Emisja cząstki α (jądro He-4): Z−2, A−4 | 71.3% | 0.9 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Am-244 (m1) | 100 |
| (n,f) | 2 fragmenty | 0.1983 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.3993 | 0.867% |
| 0.2828 | 1.010% |
| 0.1452 | 2.538% |
| 0.1386 | 5.224% |
| 0.0776 | 2.067% |
| 0.0482 | 2.111% |
| 0.0342 | 6.895% |
| 0.0273 | 3.738% |
| 0.0161 | 3.781% |
| 0.0121 | 7.317% |
| 0.0085 | 3.297% |
| 0.0032 | 4.968% |
| 0.0011 | 7.607% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0013 | 0.1422 |
| 0.0055 | 0.1177 |
| 0.0034 | 0.0867 |
| 0.6600 | 0.0747 |
| 0.0016 | 0.0484 |
| 0.0554 | 0.0435 |
| 0.3905 | 0.0139 |
Cząstki α (jądra He-4) emitowane w rozpadzie α. Widmo α jest dyskretne — każda linia odpowiada przejściu do konkretnego stanu jądra córki. Typowe energie: 4–9 MeV.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 5.3500 | 0.16% |
| 5.3210 | 0.12% |
| 5.2754 | 87.9% |
| 5.2335 | 10.6% |
| 5.1810 | 1.1% |
| 5.0320 | 0.0155% |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Am-243
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 5/2-*; T1/2: 7.350e0 ky |
| NuDAT CSV | 2 stan(ów); decay: ɑ; T1/2: 7345 y |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 2.2204625e6 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Am-243; S(2n)=11901.9662 keV; S(2p)=11718.0521 keV; Q(a)=5439.0849 keV; Q(2B-)=-1514.6239 keV; Q(ep)=-7530.8419 keV; Q(B- n)=-5700.0117 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Am-243 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=7370.0155 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 74.66 keV (67.2%); rekordy MF=8/MT=457: 288 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=7364.8186 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 74.664 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 224 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=7364.8186 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 74.664 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 224 |
| ORIP/TORI gammas | 13 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.