✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 1.872e+12 Bq/g = 5.059e+1 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 2.202e+0 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.123 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 7.34 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 32, beta: 14, alfa: 11 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1829.043 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.5269 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 5.6931 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 5.5752 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -6.1686 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 29.1 lat | 1 | 32 | 14 | 11 |
| TORI-22 (2004) | 29.1 lat | 1 | 0 | 39 | 29 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 29.1 lat | 29.1 lat | -1.74e-6% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 130% | brak/σ_a, branching 130% | ten sam tryb; Δbranch=+0% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | 617 b | 617 b | +0% |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 346 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00313 MeV | 0.00313 MeV, I=27.6% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00839 MeV | 0.00839 MeV, I=27.2% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.03436 MeV | 0.03436 MeV, I=25.5% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00413 MeV | 0.00413 MeV, I=22.7% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | α 5.78450 MeV | 5.78450 MeV, I=73.3% | 5.78520 MeV, I=72.9% | ΔE=+0.70 keV; ΔI=-0.578% |
| TORI-22 (2004) | α 5.74160 MeV | 5.74160 MeV, I=11.5% | 5.74210 MeV, I=11.5% | ΔE=+0.50 keV; ΔI=+0.244% |
| TORI-22 (2004) | α 5.99300 MeV | 5.99300 MeV, I=5.59% | 5.99180 MeV, I=5.7% | ΔE=-1.20 keV; ΔI=+2.03% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.28541 MeV, Eśr=0.00728 MeV | Emax=0.76000 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+166% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.27760 MeV, Eśr=0.13966 MeV | Emax=0.74000 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+167% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.25441 MeV, Eśr=0.00110 MeV | Emax=0.72000 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+183% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Widmo alfa — energie dyskretne
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 130% | 0.9817 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Cm-244 (m1) | 99.71 |
| (n,f) | 2 fragmenty | 617 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.6784 | 0.193% |
| 0.4054 | 1.030% |
| 0.2291 | 3.418% |
| 0.2273 | 10.637% |
| 0.1704 | 15.579% |
| 0.0999 | 4.474% |
| 0.0948 | 2.631% |
| 0.0899 | 8.793% |
| 0.0850 | 2.157% |
| 0.0698 | 1.247% |
| 0.0638 | 5.134% |
| 0.0456 | 20.509% |
| 0.0344 | 25.451% |
| 0.0339 | 4.348% |
| 0.0289 | 3.873% |
| 0.0279 | 6.191% |
| 0.0243 | 5.571% |
| 0.0180 | 18.665% |
| 0.0180 | 3.420% |
| 0.0111 | 22.225% |
| … i 12 dalszych linii | |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0073 | 0.2854 |
| 0.1397 | 0.2776 |
| 0.0011 | 0.2544 |
| 0.1057 | 0.2282 |
| 0.0329 | 0.2097 |
| 0.0033 | 0.1670 |
| 0.1080 | 0.1170 |
| 0.0026 | 0.1061 |
| 0.2297 | 0.1038 |
| 0.1429 | 0.0995 |
| 0.0014 | 0.0678 |
| 0.0014 | 0.0573 |
| 0.0012 | 0.0447 |
| 0.6081 | 0.0143 |
Cząstki α (jądra He-4) emitowane w rozpadzie α. Widmo α jest dyskretne — każda linia odpowiada przejściu do konkretnego stanu jądra córki. Typowe energie: 4–9 MeV.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 6.0670 | 1.496% |
| 6.0570 | 4.689% |
| 6.0100 | 0.9976% |
| 5.9930 | 5.587% |
| 5.8760 | 0.5986% |
| 5.7845 | 73.32% |
| 5.7416 | 11.47% |
| 5.7001 | 0.3411% |
| 5.6860 | 1.596% |
| 5.6820 | 0.1995% |
| 5.6390 | 0.1397% |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Cm-243
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 3 stan(ów); spin/parity: 5/2+*; T1/2: 2.91e1 y |
| NuDAT CSV | 3 stan(ów); decay: SF; T1/2: 29.18 y |
| AME2020 covariance | brak diagonalnej kowariancji dla kodu 2430960 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Cm-243; S(2n)=12662.4705 keV; S(2p)=10351.1219 keV; Q(a)=6168.7999 keV; Q(ep)=-4823.9117 keV; S(n)=5693.0815 keV; S(p)=5575.049 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Cm-243 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=29.1 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 277.599 keV (13.9594%); rekordy MF=8/MT=457: 432 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=28.8994 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 277.599 keV (1400.13%); rekordy MF=8/MT=457: 320 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=28.8994 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 277.599 keV (1400.13%); rekordy MF=8/MT=457: 320 |
| ORIP/TORI gammas | 32 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.