✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 2.997e+12 Bq/g = 8.100e+1 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 2.787e+0 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.00644 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 5.8 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 3, beta: 18, alfa: 3 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1835.844 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.5240 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 6.8013 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 6.0120 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -5.9017 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 18.1 lat | 1 | 3 | 18 | 3 |
| TORI-22 (2004) | 18.1 lat | 1 | 0 | 19 | 7 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 18.1 lat | 18.1 lat | -2.8e-6% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 15.2% | brak/σ_a, branching 15.2% | ten sam tryb; Δbranch=-1.25e-6% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | 1.04 b | 1.04 b | -3.67e-6% |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 6.69 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.06349 MeV | 0.06349 MeV, I=3.69% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.17178 MeV | 0.17178 MeV, I=1.97% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.06871 MeV | 0.06871 MeV, I=1.03% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | α 5.80500 MeV | 5.80500 MeV, I=76.4% | 5.80482 MeV, I=76.4% | ΔE=-0.18 keV; ΔI=-1.87e-7% |
| TORI-22 (2004) | α 5.76280 MeV | 5.76280 MeV, I=23.6% | 5.76270 MeV, I=23.6% | ΔE=-0.10 keV; ΔI=+6.06e-7% |
| TORI-22 (2004) | α 5.63300 MeV | 5.63300 MeV, I=0.0259% | brak linii w oknie ±5.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.93802 MeV, Eśr=0.00000 MeV | Emax=0.93802 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=-9.68e-7% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.90037 MeV, Eśr=0.00000 MeV | Emax=0.90037 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+1.99e-7% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.89530 MeV, Eśr=0.00000 MeV | Emax=0.89530 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=-3.23e-6% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Widmo alfa — energie dyskretne
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 15.2% | 0.9978 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Cm-245 (m1) | 100 |
| (n,f) | 2 fragmenty | 1.04 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.1718 | 1.973% |
| 0.0687 | 1.030% |
| 0.0635 | 3.689% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0000 | 0.9380 |
| 0.0000 | 0.9004 |
| 0.0000 | 0.8953 |
| 0.0000 | 0.8607 |
| 0.0000 | 0.8575 |
| 0.0000 | 0.8179 |
| 0.0000 | 0.7586 |
| 0.0000 | 0.6061 |
| 0.0000 | 0.5974 |
| 0.0000 | 0.5546 |
| 0.0000 | 0.5072 |
| 0.0000 | 0.3407 |
| 0.0000 | 0.3030 |
| 0.0000 | 0.2892 |
| 0.0000 | 0.2634 |
Cząstki α (jądra He-4) emitowane w rozpadzie α. Widmo α jest dyskretne — każda linia odpowiada przejściu do konkretnego stanu jądra córki. Typowe energie: 4–9 MeV.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 5.8050 | 76.4% |
| 5.7628 | 23.6% |
| 5.6330 | 0.0259% |
Ten nuklid ma kilka stanów energetycznych. g = stan podstawowy (najniższa energia). m1, m2 = metastabilne stany wzbudzone (izomery jądrowe) — rozpadają przez emisję fotonu γ lub IT do stanu niższego.
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Cm-244
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 3 stan(ów); spin/parity: 0+; T1/2: 1.811e1 y |
| NuDAT CSV | 2 stan(ów); decay: ɑ; T1/2: 18.112 y |
| AME2020 covariance | brak diagonalnej kowariancji dla kodu 2440960 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Cm-244; S(2n)=12494.5 keV; S(2p)=10842.9832 keV; Q(a)=5901.5999 keV; Q(2B-)=-3026.261 keV; Q(ep)=-6591.6972 keV; Q(B- n)=-8309.1122 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Cm-244 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=18.11 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: brak w stanie podstawowym; rekordy MF=8/MT=457: 308 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=18 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 42.82 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 215 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=18 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 42.82 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 215 |
| ORIP/TORI gammas | 3 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.