✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 7.251e+17 Bq/g = 1.960e+7 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 1.693e+5 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0291 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 1.46 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 20, beta: 47, alfa: 0 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1846.230 MeV (AME2020 est.) |
|---|---|
| B/A | 7.5050 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 4.9805 MeV [AME2020 est. + AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 5.4759 MeV [AME2020 est. + AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -5.1494 MeV [AME2020 est. + AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 39.0 min | 0 | 20 | 47 | 0 |
| TORI-22 (2004) | 39.0 min | 0 | 0 | 14 | 0 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 39.0 min | 39.0 min | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | brak | brak | brak porównania |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 313 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00131 MeV | 0.00131 MeV, I=67.1% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00118 MeV | 0.00118 MeV, I=62.4% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00107 MeV | 0.00107 MeV, I=26.4% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00311 MeV | 0.00311 MeV, I=24.6% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=1.73790 MeV, Eśr=0.00112 MeV | Emax=0.83900 MeV, Eśr=0.02120 MeV | ΔEmax=-51.7% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=1.66160 MeV, Eśr=0.00227 MeV | Emax=0.78128 MeV, Eśr=0.03975 MeV | ΔEmax=-53% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=1.63800 MeV, Eśr=0.00162 MeV | Emax=0.75600 MeV, Eśr=0.13250 MeV | ΔEmax=-53.8% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Brak danych o trybach rozpadu w bazie.
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Am-247 (m2) | 100 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.5177 | 1.832% |
| 0.2197 | 1.070% |
| 0.1937 | 3.652% |
| 0.0393 | 1.027% |
| 0.0239 | 7.467% |
| 0.0145 | 2.846% |
| 0.0137 | 14.181% |
| 0.0075 | 11.577% |
| 0.0067 | 9.286% |
| 0.0031 | 24.554% |
| 0.0027 | 9.752% |
| 0.0025 | 21.950% |
| 0.0018 | 11.038% |
| 0.0017 | 10.897% |
| 0.0015 | 4.276% |
| 0.0014 | 13.347% |
| 0.0013 | 67.054% |
| 0.0012 | 62.380% |
| 0.0011 | 26.373% |
| 0.0006 | 7.960% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0011 | 1.7379 |
| 0.0023 | 1.6616 |
| 0.0016 | 1.6380 |
| 0.0012 | 1.6188 |
| 0.0010 | 1.6041 |
| 0.0052 | 1.5907 |
| 0.0027 | 1.5509 |
| 0.0022 | 1.5290 |
| 0.0023 | 1.4794 |
| 0.0012 | 1.3488 |
| 0.0027 | 1.2747 |
| 0.0015 | 1.2498 |
| 0.0015 | 1.2070 |
| 0.0026 | 1.1243 |
| 0.0153 | 1.0852 |
Elektrony konwersji wewnętrznej (IC) — alternatywa do emisji fotonu γ. Jądro przekazuje energię wzbudzoną bezpośrednio elektronowi atomowemu zamiast emitować foton.
| Intensywność | E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|---|
| 7% | 0.80400 | 2.25710 |
| 0.6% | 0.72300 | 2.15800 |
| 16.3% | 0.49000 | 1.45830 |
| 7% | 0.47700 | 1.42360 |
| 37.6% | 0.40000 | 1.22110 |
| 14.9% | 0.39000 | 1.19510 |
| 0.192% | 0.38300 | 1.17570 |
| 1.9% | 0.38200 | 1.17200 |
| 0.49% | 0.33700 | 1.05020 |
| 0.279% | 0.31200 | 0.98243 |
Ten nuklid ma kilka stanów energetycznych. g = stan podstawowy (najniższa energia). m1, m2 = metastabilne stany wzbudzone (izomery jądrowe) — rozpadają przez emisję fotonu γ lub IT do stanu niższego.
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Am-246
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 3 stan(ów); spin/parity: 7-; T1/2: 3.9e1 m |
| NuDAT CSV | 3 stan(ów); decay: β⁻; T1/2: 39 m |
| AME2020 covariance | brak diagonalnej kowariancji dla kodu 2460950 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Am-246; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Am-246 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=39 min; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 679 keV (59%); rekordy MF=8/MT=457: 237 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=39 min; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 679 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 151 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=39 min; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 679 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 151 |
| ORIP/TORI gammas | 20 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.