✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 3.435e+6 Bq/g = 9.284e-5 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 3.224e-6 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0147 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 5.86 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 14, beta: 11, alfa: 7 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1852.977 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.5019 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 5.1551 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 6.7470 MeV [AME2020 + AME2020 est.] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -5.3536 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 15.6 My | 1 | 14 | 11 | 7 |
| TORI-22 (2004) | 15.6 My | 1 | 0 | 14 | 7 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 15.6 My | 15.6 My | -8.63e-7% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 57% | brak/σ_a, branching 57% | ten sam tryb; Δbranch=+0% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | 81.9 b | 81.9 b | +1.86e-6% |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 237 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00245 MeV | 0.00245 MeV, I=38% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00140 MeV | 0.00140 MeV, I=28.1% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.01289 MeV | 0.01289 MeV, I=28.1% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00440 MeV | 0.00440 MeV, I=26.4% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | α 4.86800 MeV | 4.86800 MeV, I=71% | 4.87000 MeV, I=71% | ΔE=+2.00 keV; ΔI=-3.02e-6% |
| TORI-22 (2004) | α 5.26500 MeV | 5.26500 MeV, I=13.8% | 5.26700 MeV, I=13.8% | ΔE=+2.00 keV; ΔI=-2.51e-6% |
| TORI-22 (2004) | α 5.21000 MeV | 5.21000 MeV, I=5.7% | 5.21200 MeV, I=5.7% | ΔE=+2.00 keV; ΔI=+5.23e-8% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.40260 MeV, Eśr=0.72000 MeV | Emax=0.40260 MeV, Eśr=0.72000 MeV | ΔEmax=-2.39e-6% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.34600 MeV, Eśr=0.01300 MeV | Emax=0.39800 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+15% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.33300 MeV, Eśr=0.00340 MeV | Emax=0.34450 MeV, Eśr=0.01300 MeV | ΔEmax=+3.45% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Widmo alfa — energie dyskretne
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 57% | 0.9907 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Cm-248 (m1) | 100 |
| (n,f) | 2 fragmenty | 81.9 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.0583 | 3.480% |
| 0.0395 | 1.030% |
| 0.0220 | 16.558% |
| 0.0160 | 5.197% |
| 0.0129 | 28.078% |
| 0.0061 | 5.634% |
| 0.0044 | 26.430% |
| 0.0036 | 15.328% |
| 0.0024 | 37.950% |
| 0.0014 | 28.147% |
| 0.0014 | 21.118% |
| 0.0013 | 15.618% |
| 0.0010 | 25.200% |
| 0.0008 | 7.600% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.7200 | 0.4026 |
| 0.0130 | 0.3460 |
| 0.0034 | 0.3330 |
| 0.0200 | 0.2874 |
| 0.0340 | 0.2780 |
| 0.0052 | 0.2751 |
| 0.0091 | 0.1170 |
| 0.0011 | 0.1161 |
| 0.0193 | 0.1038 |
| 0.0120 | 0.0995 |
| 0.0593 | 0.0143 |
Cząstki α (jądra He-4) emitowane w rozpadzie α. Widmo α jest dyskretne — każda linia odpowiada przejściu do konkretnego stanu jądra córki. Typowe energie: 4–9 MeV.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 5.2650 | 13.8% |
| 5.2100 | 5.7% |
| 5.1450 | 1.2% |
| 4.9830 | 2% |
| 4.9410 | 1.6% |
| 4.8680 | 71% |
| 4.8180 | 4.7% |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Cm-247
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 3 stan(ów); spin/parity: 9/2-*; T1/2: 1.56e1 My |
| NuDAT CSV | 1 stan(ów); decay: ɑ; T1/2: 1.56e+07 y |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 1.6614389e7 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Cm-247; S(2n)=11614.0548 keV; S(2p)=12223.0096 keV; Q(a)=5353.6281 keV; Q(2B-)=-576.287 keV; Q(ep)=-7150.638 keV; Q(B- n)=-6505.1245 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Cm-247 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=1.560e+7 y; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 4, max 402.4 keV (72%); rekordy MF=8/MT=457: 150 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=1.600e+7 y; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 402.5 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 111 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=1.600e+7 y; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 402.5 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 111 |
| ORIP/TORI gammas | 14 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.