✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 1.514e+11 Bq/g = 4.093e+0 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 1.725e-1 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0371 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 7.11 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 21, beta: 13, alfa: 11 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1863.365 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.4834 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 5.5864 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 5.6973 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -6.2932 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 350.7 lat | 1 | 21 | 13 | 11 |
| TORI-22 (2004) | 350.7 lat | 1 | 0 | 40 | 33 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 350.7 lat | 350.7 lat | +2.89e-7% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 497% | brak/σ_a, branching 497% | ten sam tryb; Δbranch=+0% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | 1642 b | 1642 b | +0% |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 235 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00265 MeV | 0.00265 MeV, I=36.3% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.01340 MeV | 0.01340 MeV, I=26% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.00363 MeV | 0.00363 MeV, I=24.7% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.01077 MeV | 0.01077 MeV, I=22.8% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | α 5.81350 MeV | 5.81350 MeV, I=84.4% | 5.81330 MeV, I=82.2% | ΔE=-0.20 keV; ΔI=-2.61% |
| TORI-22 (2004) | α 5.94620 MeV | 5.94620 MeV, I=4% | 5.94600 MeV, I=3.33% | ΔE=-0.20 keV; ΔI=-16.7% |
| TORI-22 (2004) | α 5.75970 MeV | 5.75970 MeV, I=3.66% | 5.75950 MeV, I=4.69% | ΔE=-0.20 keV; ΔI=+28.1% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.38795 MeV, Eśr=0.66000 MeV | Emax=0.99000 MeV, Eśr=0.00001 MeV | ΔEmax=+155% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.33344 MeV, Eśr=0.15510 MeV | Emax=0.77000 MeV, Eśr=0.00026 MeV | ΔEmax=+131% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.29584 MeV, Eśr=0.00143 MeV | Emax=0.76000 MeV, Eśr=0.00020 MeV | ΔEmax=+157% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Widmo alfa — energie dyskretne
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 497% | 0.9697 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Cf-250 (m1) | 100 |
| (n,f) | 2 fragmenty | 1642 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.3443 | 3.020% |
| 0.1702 | 1.070% |
| 0.0950 | 4.839% |
| 0.0516 | 12.459% |
| 0.0374 | 5.304% |
| 0.0261 | 1.828% |
| 0.0134 | 25.969% |
| 0.0132 | 4.218% |
| 0.0108 | 22.832% |
| 0.0085 | 3.647% |
| 0.0067 | 4.134% |
| 0.0043 | 20.518% |
| 0.0040 | 11.294% |
| 0.0037 | 6.037% |
| 0.0036 | 24.651% |
| 0.0026 | 36.342% |
| 0.0026 | 9.697% |
| 0.0026 | 5.953% |
| 0.0017 | 16.758% |
| 0.0015 | 7.960% |
| … i 1 dalszych linii | |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.6600 | 0.3880 |
| 0.1551 | 0.3334 |
| 0.0014 | 0.2958 |
| 0.0043 | 0.2837 |
| 0.0075 | 0.2667 |
| 0.0273 | 0.2529 |
| 0.0022 | 0.2412 |
| 0.0166 | 0.1230 |
| 0.0350 | 0.1093 |
| 0.0219 | 0.1046 |
| 0.0030 | 0.0923 |
| 0.0021 | 0.0547 |
| 0.3026 | 0.0150 |
Cząstki α (jądra He-4) emitowane w rozpadzie α. Widmo α jest dyskretne — każda linia odpowiada przejściu do konkretnego stanu jądra córki. Typowe energie: 4–9 MeV.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 6.1940 | 2.17% |
| 6.1395 | 1.11% |
| 6.0721 | 0.24% |
| 5.9462 | 4% |
| 5.9034 | 2.79% |
| 5.8495 | 1.04% |
| 5.8135 | 84.4% |
| 5.7835 | 0.26% |
| 5.7597 | 3.66% |
| 5.6940 | 0.2% |
| 5.6623 | 0.141% |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Cf-249
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 9/2-; T1/2: 3.51e2 y |
| NuDAT CSV | 2 stan(ów); decay: ɑ; T1/2: 350.7 y |
| AME2020 covariance | wariancja diagonalna: 1.6111246e6 nano-u^2 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Cf-249; S(2n)=12529.2958 keV; S(2p)=10388.3147 keV; Q(a)=6293.2928 keV; Q(2B-)=-3796.4099 keV; Q(ep)=-4958.986 keV; S(n)=5586.5363 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Cf-249 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=350.9994 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 388.17 keV (66%); rekordy MF=8/MT=457: 498 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=350.9994 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 387.95 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 366 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=350.9994 y; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 387.95 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 366 |
| ORIP/TORI gammas | 21 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.