✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 5.872e+10 Bq/g = 1.587e+0 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 6.797e-2 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.159 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 7.22 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 15, beta: 20, alfa: 14 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1875.096 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.4705 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 5.1068 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 6.1060 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -6.1769 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 897.3 lat | 1 | 15 | 20 | 14 |
| TORI-22 (2004) | 897.3 lat | 1 | 0 | 16 | 14 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 897.3 lat | 897.3 lat | -1.47e-6% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 2850% | brak/σ_a, branching 2850% | ten sam tryb; Δbranch=+0% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | 4895 b | 4895 b | +0% |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 177 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.02010 MeV | 0.02010 MeV, I=22.5% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.05141 MeV | 0.05141 MeV, I=22.1% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.19278 MeV | 0.19278 MeV, I=20.2% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.02053 MeV | 0.02053 MeV, I=17.5% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | α 5.67700 MeV | 5.67700 MeV, I=35% | 5.67930 MeV, I=35% | ΔE=+2.30 keV; ΔI=-1.7e-6% |
| TORI-22 (2004) | α 5.85200 MeV | 5.85200 MeV, I=27% | 5.85400 MeV, I=27% | ΔE=+2.00 keV; ΔI=+3.97e-6% |
| TORI-22 (2004) | α 6.01400 MeV | 6.01400 MeV, I=11.6% | 6.01600 MeV, I=11.6% | ΔE=+2.00 keV; ΔI=-2.88e-6% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.29100 MeV, Eśr=0.00400 MeV | Emax=0.29100 MeV, Eśr=0.00400 MeV | ΔEmax=+2.95e-6% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.28500 MeV, Eśr=0.01400 MeV | Emax=0.28500 MeV, Eśr=0.01400 MeV | ΔEmax=-1.25e-6% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.27000 MeV, Eśr=0.00200 MeV | Emax=0.27000 MeV, Eśr=0.00200 MeV | ΔEmax=+3.97e-6% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Widmo alfa — energie dyskretne
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 2850% | 0.9592 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Cf-252 (m1) | 100 |
| (n,f) | 2 fragmenty | 4895 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.4996 | 9.874% |
| 0.3354 | 1.070% |
| 0.1928 | 20.247% |
| 0.1876 | 15.207% |
| 0.1294 | 3.697% |
| 0.0527 | 17.026% |
| 0.0514 | 22.066% |
| 0.0317 | 5.516% |
| 0.0299 | 4.834% |
| 0.0205 | 17.492% |
| 0.0201 | 22.532% |
| 0.0120 | 5.981% |
| 0.0106 | 7.960% |
| 0.0035 | 11.047% |
| 0.0014 | 12.866% |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0040 | 0.2910 |
| 0.0140 | 0.2850 |
| 0.0020 | 0.2700 |
| 0.0050 | 0.2660 |
| 0.0020 | 0.2620 |
| 0.0020 | 0.2550 |
| 0.0630 | 0.2270 |
| 0.0020 | 0.2140 |
| 0.1770 | 0.1766 |
| 0.0020 | 0.1540 |
| 0.0010 | 0.1440 |
| 0.0010 | 0.1350 |
| 0.1173 | 0.1230 |
| 0.2469 | 0.1093 |
| 0.1548 | 0.1046 |
Cząstki α (jądra He-4) emitowane w rozpadzie α. Widmo α jest dyskretne — każda linia odpowiada przejściu do konkretnego stanu jądra córki. Typowe energie: 4–9 MeV.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 6.0740 | 2.7% |
| 6.0140 | 11.6% |
| 5.9430 | 0.6% |
| 5.8520 | 27% |
| 5.8140 | 4.2% |
| 5.7620 | 3.8% |
| 5.7390 | 2% |
| 5.7380 | 1% |
| 5.6770 | 35% |
| 5.6480 | 3.5% |
| 5.6320 | 4.5% |
| 5.6030 | 0.22% |
| 5.5660 | 1.5% |
| 5.5010 | 0.3% |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Cf-251
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 1/2+; T1/2: 8.98e2 y |
| NuDAT CSV | 2 stan(ów); decay: ɑ; T1/2: 898 y |
| AME2020 covariance | brak diagonalnej kowariancji dla kodu 2510980 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Cf-251; S(2n)=11730.3877 keV; S(2p)=11193.6567 keV; Q(a)=6176.9599 keV; Q(2B-)=-1823.827 keV; Q(ep)=-6143.5774 keV; S(n)=5106.6728 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Cf-251 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=897.9992 y; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 177.52 keV (17.3%); rekordy MF=8/MT=457: 417 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=897.9992 y; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 176.6 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 219 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=897.9992 y; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 176.6 keV (100%); rekordy MF=8/MT=457: 219 |
| ORIP/TORI gammas | 15 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.