✓ Model zweryfikowany — szczegółowa walidacja
| Aktywność właściwa 1 g | 2.266e+16 Bq/g = 6.123e+5 Ci/g |
|---|---|
| Ciepło rozpadu 1 g | 2.807e+4 W/g |
| Energia gamma na rozpad | 0.0842 MeV/rozpad |
| Energia ujęta w widmach | 7.73 MeV/rozpad |
| Liczba rekordów widmowych | gamma: 23, beta: 9, alfa: 7 |
To szybka metryka dydaktyczna. Ciepło liczy energię widoczną w dostępnych rekordach widmowych, więc dla części nuklidów jest dolnym oszacowaniem.
Energie separacji są lokalnymi progami oderwania cząstek od jądra. W przeciwieństwie do średniej energii wiązania B/A zależą od mas sąsiednich nuklidów, dlatego dobrze pokazują skoki powłokowe i efekty parzystości.
| Energia wiązania B | 1896.151 MeV (AME2020) |
|---|---|
| B/A | 7.4359 MeV/nukleon |
| S_n - Oderwanie neutronu S_n = B(Z,A) - B(Z,A-1) | 5.1735 MeV [AME2020] |
| S_p - Oderwanie protonu S_p = B(Z,A) - B(Z-1,A-1) | 5.4829 MeV [AME2020] |
| S_alpha - Oderwanie cząstki alfa S_alpha = B(Z,A) - B(Z-2,A-4) - B(He-4) | -7.2405 MeV [AME2020] |
Źródło mas: AME2020, a dla brakujących rekordów przybliżenie Bethego-Weizsäckera (SEMF). Pełny rozkład składników SEMF pozostaje w kalkulatorze energii wiązania. Ujemna energia separacji oznacza, że rozdział na wskazane produkty jest energetycznie korzystny; sama energetyka nie mówi jeszcze nic o półokresie ani barierze tunelowej.
| Baza | T½ | rozpady | gamma | beta | alfa |
|---|---|---|---|---|---|
| ORIP_XXI 2019 (aktywna) | 20.1 h | 1 | 23 | 9 | 7 |
| TORI-22 (2004) | 20.1 h | 1 | 0 | 51 | 22 |
Różnice liczbowe względem aktywnej bazy
| Baza | Wielkość | Aktywna baza | Porównywana baza | Różnica |
|---|---|---|---|---|
| TORI-22 (2004) | T½ | 20.1 h | 20.1 h | +0% |
| TORI-22 (2004) | Dominujący rozpad | brak/σ_a, branching 26% | brak/σ_a, branching 26% | ten sam tryb; Δbranch=+0% |
| TORI-22 (2004) | σ(n,f) | 3360 b | 3360 b | +0% |
| TORI-22 (2004) | Suma intensywności gamma | 113 %/rozpad | 0 %/rozpad | -100% |
| TORI-22 (2004) | γ 0.03912 MeV | 0.03912 MeV, I=7.97% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.01347 MeV | 0.01347 MeV, I=7.91% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.09801 MeV | 0.09801 MeV, I=7.47% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | γ 0.03375 MeV | 0.03375 MeV, I=7.42% | brak linii w oknie ±1.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | α 7.02200 MeV | 7.02200 MeV, I=93.4% | brak linii w oknie ±5.0 keV | brak dopasowania |
| TORI-22 (2004) | α 6.96300 MeV | 6.96300 MeV, I=5.04% | 6.96300 MeV, I=5.04% | ΔE=-0.00 keV; ΔI=+1.3e-7% |
| TORI-22 (2004) | α 6.89200 MeV | 6.89200 MeV, I=0.62% | 6.89200 MeV, I=0.62% | ΔE=+0.00 keV; ΔI=+2.87e-6% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #1 | Emax=0.14276 MeV, Eśr=0.00150 MeV | Emax=0.54350 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+281% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #2 | Emax=0.08148 MeV, Eśr=0.00810 MeV | Emax=0.51950 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+538% |
| TORI-22 (2004) | β Emax #3 | Emax=0.08092 MeV, Eśr=0.00270 MeV | Emax=0.50270 MeV, Eśr=0.00000 MeV | ΔEmax=+521% |
Porównanie jest liczone w czasie odczytu z plików SQLite tylko do odczytu; nie tworzy ani nie zmienia danych. Dopasowanie linii widmowych jest lokalne i służy do szybkiego audytu, nie do oceny jakości biblioteki jądrowej.
Widmo gamma — energia i intensywność
Widmo beta — energia maksymalna
Widmo alfa — energie dyskretne
Branching = udział danego trybu rozpadu (100% = jedyny tryb). σ pochł. = przekrój czynny na pochłanianie neutronów [bary; 1 b = 10⁻²⁴ cm²].
| Tryb | Opis | Branching | σ pochł. [b] |
|---|---|---|---|
| ? | — | 26% | 1 |
Przekrój czynny σ [bary] = miara prawdopodobieństwa danej reakcji z neutronem. Duży σ = materiał silnie pochłania/dzieli neutrony. (n,γ): jądro pochłania neutron → emituje foton γ → A rośnie o 1. (n,f): jądro rozbija się na dwa fragmenty (rozszczepienie).
| Reakcja | Produkt | σ [b] |
|---|---|---|
| (n,γ) | Fm-256 (m1) | 100 |
| (n,f) | 2 fragmenty | 3360 |
Fotony γ emitowane podczas rozpadu. Energia [MeV] — identyfikuje linie spektroskopowe. Intensywność = prawdopodobieństwo emisji fotonu na jeden rozpad.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 0.9300 | 1.807% |
| 0.3443 | 5.546% |
| 0.2839 | 1.120% |
| 0.2655 | 1.625% |
| 0.2298 | 3.246% |
| 0.1185 | 5.490% |
| 0.1032 | 2.181% |
| 0.0980 | 7.472% |
| 0.0570 | 5.172% |
| 0.0429 | 3.188% |
| 0.0420 | 3.399% |
| 0.0391 | 7.967% |
| 0.0389 | 4.107% |
| 0.0338 | 7.416% |
| 0.0220 | 5.667% |
| 0.0135 | 7.911% |
| 0.0107 | 5.325% |
| 0.0107 | 5.115% |
| 0.0050 | 4.703% |
| 0.0042 | 5.609% |
| … i 3 dalszych linii | |
Elektrony emitowane w rozpadzie β⁻. Widmo β jest ciągłe — E to energia średnia, E_max to maksymalna energia elektronu (≈ energia Q podziału z neutriném).
| E śr. [MeV] | E_max [MeV] |
|---|---|
| 0.0015 | 0.1428 |
| 0.0081 | 0.0815 |
| 0.0027 | 0.0809 |
| 0.0012 | 0.0600 |
| 0.0067 | 0.0585 |
| 0.0011 | 0.0579 |
| 0.0020 | 0.0248 |
| 0.0015 | 0.0230 |
| 0.6032 | 0.0157 |
Cząstki α (jądra He-4) emitowane w rozpadzie α. Widmo α jest dyskretne — każda linia odpowiada przejściu do konkretnego stanu jądra córki. Typowe energie: 4–9 MeV.
| Energia [MeV] | Intensywność |
|---|---|
| 7.0800 | 0.4% |
| 7.0220 | 93.4% |
| 6.9830 | 0.13% |
| 6.9630 | 5.04% |
| 6.9234 | 0.3352% |
| 6.8920 | 0.62% |
| 6.8070 | 0.11% |
Dane źródłowe i granice precyzji
Masy i niepewności dla Fm-255
| AME2020 masses | B/A i defekt masy dostępne |
|---|---|
| NUBASE2020 | 2 stan(ów); spin/parity: 7/2+; T1/2: 2.007e1 h |
| NuDAT CSV | 2 stan(ów); decay: ɑ; T1/2: 20.07 h |
| AME2020 covariance | brak diagonalnej kowariancji dla kodu 2551000 |
| AME2020 rct1/rct2 | 2 wiersz(e) reakcji/separacji dla Fm-255; S(2n)=11687.7194 keV; S(2p)=10079.0384 keV; Q(a)=7240.5682 keV; Q(2B-)=-3011.4686 keV; Q(ep)=-4829.901 keV; S(n)=5173.3741 keV; uwaga: marker wartości ekstrapolowanej # nie jest zachowany w obecnym imporcie |
Co to wnosi: kalkulatory mogą pokazać izomery i status stabilności z NUBASE, gotowe rekordy reakcji AME oraz niepewności z macierzy kowariancji. Wyniki liczbowe wolno przełączać dopiero po testach mapowania izomerów.
Widma gamma, identyfikacja i kalibracja
| Nuklid kontrolny | Fm-255 |
|---|---|
| NuDAT/NUBASE | źródła etykiet, półokresów, spin/parity i trybów rozpadu; intensywności emisji nie są mieszane z ENDF/JEFF bez jawnego wyboru źródła |
| ENDF/B-VIII.1 decay | T1/2=20.07 h; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 0.57 keV (19.1%); rekordy MF=8/MT=457: 787 |
| JEFF-4.0 decay | T1/2=20.07 h; gałęzie rozpadu: 1; gamma >=0,1%: 5, max 0.57 keV (1910%); rekordy MF=8/MT=457: 856 |
| FISPACT decay_2020 | T1/2=20.07 h; gałęzie rozpadu: 2; gamma >=0,1%: 5, max 0.57 keV (19.1%); rekordy MF=8/MT=457: 787 |
| ORIP/TORI gammas | 23 linii gamma w aktywnej bazie głównej |
Co to wnosi: ranking pików i kalibracja mogą pokazywać źródło linii oraz rozbieżności ENDF/JEFF/NuDAT/ORIP. Parser emisji gamma odczytuje tylko dyskretne linie z podsekcji gamma, bez mieszania ich z liniami X ani elektronami konwersji.
Audyt modelu: NKE — karta nuklidów
Kalkulator jest przeglądarką danych jądrowych: rozpadu, czasów półtrwania, promieniowania i przekrojów czynnych. Wynik pokazuje też interpretację nuklidu, porównanie dostępności danych między bibliotekami oraz proste widoki widmowe.
Najważniejsze uproszczenia
- Nie rozwiązuje mieszanin nuklidów; dominuje analiza pojedynczego rekordu.
- Porównanie bibliotek jest diagnostyczne, a nie pełnym audytem różnic źródło po źródle.
- Wskaźniki dawki, ciepła i gamma są interpretacyjne; pełny bilans wymaga składu próbki i geometrii.
Co można liczyć dokładniej
- Dodać porównanie wartości liczbowych linii i półokresów między bibliotekami w jednej tabeli różnic.
- Dodać eksport wybranych linii gamma bezpośrednio do kalkulatorów dawki, osłony i identyfikatora widma.
- Dodać obsługę mieszaniny nuklidów z rankingiem wkładu do aktywności, ciepła i gamma.